Argumentul pericentrului

În mecanica cerească și astronautică argumentul pericentrului (numit și argumentul periapsisului sau argumentul mai puțin corect al periaxisului ) este unul dintre elementele orbitale ale unui corp orbitant și este reprezentat de litera greacă ω . În mod specific, ω este unghiul dintre vectorul care indică periapsisul (punctul de apropiere cel mai apropiat de corpul central), numit vector de excentricitate și vectorul care indică nodul ascendent (punctul în care corpul în mișcarea sa traversează planul punct de referință de la sud la nord), numit vectorul axei nodale . Unghiul este măsurat în planul orbital și în direcția mișcării. Pentru tipuri specifice de orbită în loc de „pericentru”, termenii „ periheliu ” (pentru orbite heliocentrice ), „ perigeu ” (pentru orbite geocentrice ) sau „ periastro ” pot fi folosiți pentru o stea generică.

Un argument pericentric 0 ° indică faptul că corpul orbitant va fi în punctul de maximă apropiere de corpul central atunci când traversează planul de referință de la sud la nord, unul de 90 ° indică faptul că corpul va fi în cel mai nordic punct de referință plan atunci când ajunge la pericentru.

Rezumând subiectul pericentrului, longitudinea nodului ascendent se obține longitudinea pericentrului . Cu toate acestea, mai ales în tratarea stelelor binare și a exoplanetelor , termenul „longitudine pericentrică” este adesea folosit ca sinonim pentru „argument pericentric”.

Calcul

Fig. 1: Diagrama elementelor orbitale, printre care vedem argumentul pericentrului ( ω ).

Argumentul pericentrului ω poate fi calculat după cum urmează:

\omega =\arccos {{\mathbf {n} \cdot \mathbf {e} } \over {\mathbf {\left|n\right|} \mathbf {\left|e\right|} }}

{\ displaystyle \ omega = \ arccos {{\ mathbf {n} \ cdot \ mathbf {e}} \ over {\ mathbf {\ left | n \ right |} \ mathbf {\ left | e \ right |}}} }

{\ displaystyle \ omega = \ arccos {{\ mathbf {n} \ cdot \ mathbf {e}} \ over {\ mathbf {\ left | n \ right |} \ mathbf {\ left | e \ right |}}} }

(de sine

e_{z}<0\,

{\ displaystyle e_ {z} <0 \,}

{\ displaystyle e_ {z} <0 \,}

asa de

\omega =2\pi -\omega \,

{\ displaystyle \ omega = 2 \ pi - \ omega \,}

{\ displaystyle \ omega = 2 \ pi - \ omega \,}

)

Unde este:

$\mathbf {n}$ ${\ displaystyle \ mathbf {n}}$ ${\ displaystyle \ mathbf {n}}$ este vectorul axei nodale: $\mathbf {n} =n_{x}{\hat {\mathbf {I} }}+n_{y}{\hat {\mathbf {J} }}$ ${\ displaystyle \ mathbf {n} = n_ {x} {\ hat {\ mathbf {I}}} + n_ {y} {\ hat {\ mathbf {J}}}}$ ${\ displaystyle \ mathbf {n} = n_ {x} {\ hat {\ mathbf {I}}} + n_ {y} {\ hat {\ mathbf {J}}}}$
$\mathbf {e}$ ${\ displaystyle \ mathbf {e}}$ ${\ mathbf {e}}$ este vectorul de excentricitate, care este o constantă vectorială a mișcării.

Argumentul pericentrului nu este definit în două cazuri:

când orbita se află pe același plan de referință, în cazul unei orbite geocentrice s-ar numi „orbită ecuatorială”. Se obișnuiește să presupunem că $\omega =\arccos {{e_{x}} \over {\mathbf {\left|e\right|} }}$ ${\ displaystyle \ omega = \ arccos {{e_ {x}} \ over {\ mathbf {\ left | e \ right |}}}}$ ${\ displaystyle \ omega = \ arccos {{e_ {x}} \ over {\ mathbf {\ left | e \ right |}}}}$ , unde este $e_{x}\,$ ${\ displaystyle e_ {x} \,}$ ${\ displaystyle e_ {x} \,}$ este componenta x a vectorului de excentricitate.
când orbita este circulară, deoarece rotirea ei în jurul centrului nu schimbă nimic. Prin urmare, se presupune că linia absidelor coincide cu cea a nodurilor și, prin urmare, că ω = 0.

Elemente conexe

Portalul de astronomie

Portal mecanic