De la Wikipedia, enciclopedia liberă.
Termenul încărcare , în fizică , se referă la un observabil care provine din conservarea numerelor cuantice . Din punct de vedere istoric, datează din secolul al VII-lea î.Hr. , când fenomenele electrostatice legate de sarcina electrică au fost observate pentru prima dată.
În formalismul fizicii particulelor , numărul cuantic al sarcinilor poate fi inversat prin intermediul unui operator de sarcină C.
Încărcarea poate fi definită și cu formalismul teoriei câmpurilor :
- {\ displaystyle Q (t) = \ int _ {V} \ mathrm {d} ^ {3} x \, j ^ {0} (x) = \ int _ {V} \ mathrm {d} ^ {3} x \ left [{\ frac {\ partial L} {\ partial \ left (\ partial _ {0} \ varphi _ {r} \ right)}} \ delta \ varphi _ {r} -f ^ {0} \ dreapta]}
![{\ displaystyle Q (t) = \ int _ {V} \ mathrm {d} ^ {3} x \, j ^ {0} (x) = \ int _ {V} \ mathrm {d} ^ {3} x \ left [{\ frac {\ partial L} {\ partial \ left (\ partial _ {0} \ varphi _ {r} \ right)}} \ delta \ varphi _ {r} -f ^ {0} \ dreapta]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/dd09092ec1e3371ce0e3f8d5fada20a6f1a443ec)
unde t este timpul , j 0 curent , l , Lagrangiene densitatea , φ câmpul fizic.
Această cantitate, conform teoremei lui Noether , este o constantă a mișcării :
- {\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} Q (t)} {\ mathrm {d} t}} = \ int _ {V} \ mathrm {d} ^ {3} x \; {\ frac {\ mathrm {d} j ^ {0} (x)} {\ mathrm {d} t}} = - \ int _ {V} \ mathrm {d} ^ {3} x \; {\ vec {\ nabla}} \ cdot {\ vec {j}} = - \ int _ {\ sigma} \ mathrm {d} \ sigma \, {\ vec {j}} \ cdot {\ vec {n}} = 0}
Elemente conexe
