Prin comutator , în matematică , înțelegem o compoziție a două elemente ale unei structuri algebrice, referindu-ne la o operație binară care furnizează un al treilea element diferit de elementul neutru atunci când cele două elemente date nu satisfac proprietatea comutativă .
Comutatorii sunt folosiți pe scară largă în teoria grupurilor , teoria inelului , algebrele Lie . În mecanica cuantică sunt folosite pentru a formulaprincipiul incertitudinii .
Anticomutatorul este un operator utilizat în special în mecanica cuantică care ia doi operatori ca intrare. Anti-comutatorul dintre {\ displaystyle a} Și {\ displaystyle b} este definit ca:
- {\ displaystyle \ {a, b \} = ab + ba}
Teoria grupului
Definiție
Este {\ displaystyle G} un grup cu a cărui unitate denotăm {\ displaystyle e} . Comutatorul a două elemente {\ displaystyle a} Și {\ displaystyle b} al grupului este elementul
- {\ displaystyle [a, b]: = a ^ {- 1} b ^ {- 1} ab.}
Proprietate
Se spune că două elemente {\ displaystyle a} Și {\ displaystyle b} a grupului {\ displaystyle G} comutați când {\ displaystyle ab = ba} . Acest lucru se întâmplă dacă și numai dacă comutatorul lor este unitatea:
- {\ displaystyle [a, b] = e.}
Comutați subgrup
Subgrupul generat de toate comutatoarele din {\ displaystyle G} se numește subgrup de comutatoare sau subgrup derivat de {\ displaystyle G} , și adesea notat cu {\ displaystyle [G, G]} . Un grup este Abelian dacă și numai dacă acest subgrup este trivial, adică este format doar din unitatea de {\ displaystyle G} .
Subgrupul comutator este caracteristic (deci normal ), prin urmare, grupul coeficient este întotdeauna definibil {\ displaystyle G / [G, G]} . Se poate spune informal că, în construcția acestui coeficient, elementele care nu fac naveta sunt considerate neglijabile: se dovedește că {\ displaystyle G / [G, G]} este abelian. Mai precis, {\ displaystyle [G, G]} este cel mai mic subgrup normal al {\ displaystyle G} astfel încât coeficientul se dovedește a fi abelian. Acest coeficient se numește abelianizat de {\ displaystyle G} .
Trebuie remarcat faptul că, în diferite texte, comutatorul a două elemente este definit într-un mod ușor diferit:
- {\ displaystyle [a, b] _ {2}: = aba ^ {- 1} b ^ {- 1} = [a ^ {- 1}, b ^ {- 1}].}
De asemenea, cu această definiție, două elemente fac naveta dacă și numai dacă comutatorul este unitatea și se obține același subgrup derivat identificat anterior.
Teoria inelului
Definiție
Este {\ displaystyle A} un inel . Comutatorul a două dintre elementele sale {\ displaystyle a} Și {\ displaystyle b} este elementul
- {\ displaystyle [a, b]: = ab-ba.}
Proprietate
Două elemente {\ displaystyle a} Și {\ displaystyle b} comutați dacă {\ displaystyle ab = ba} . Acest lucru se întâmplă dacă și numai dacă comutatorul șterge:
- {\ displaystyle [a, b] = 0.}
Comutatorul este o funcție biliniară pe inel:
- {\ displaystyle [a, b + c] = [a, b] + [a, c],}
- {\ displaystyle [a + b, c] = [a, c] + [b, c].}
Comutatorul este anticomutativ , adică este o funcție bivariantă antisimetrică:
- {\ displaystyle [a, b] = - [b, a]}
Comutatorul este o compoziție nilpotentă :
- {\ displaystyle [a, a] = 0.}
Comutatorul satisface identitatea Jacobi :
- {\ displaystyle [a, [b, c]] + [b, [c, a]] + [c, [a, b]] = 0.}
Comutatorul satisface o versiune a regulii lui Leibniz :
- {\ displaystyle [a, bc] = [a, b] c + b [a, c].}
Această din urmă expresie poate fi interpretată ca regula lui Leibniz pentru hartă
- {\ displaystyle D_ {a} \ colon A \ to A,}
- {\ displaystyle D_ {a} \ colon b \ mapsto [a, b].}
care pentru formula de mai sus se spune că joacă rolul de derivare pe inel.
Alte relații:
- {\ displaystyle [ab, c] = a [b, c] + [a, c] b,}
- {\ displaystyle [a, bc] = [a, b] c + b [a, c],}
- {\ displaystyle [abc, d] = ab [c, d] + a [b, d] c + [a, d] bc.}
Algebra minciunii
De sine {\ displaystyle A} este o algebră asociativă , bilinearitatea exprimată mai sus este valabilă și pentru multiplicarea unui scalar:
- {\ displaystyle [\ lambda a, b] = \ lambda [a, b] = [a, \ lambda b].}
Din toate proprietățile enumerate rezultă că, prin înlocuirea produsului în {\ displaystyle A} cu operație binară
- {\ displaystyle (a, b) \ mapsto [a, b]}
obținem o nouă structură de algebră pentru {\ displaystyle A} : mai precis, se obține o structură de algebră Lie . Prin urmare, comutatoarele pot fi utilizate pentru a transforma orice algebră asociativă într-o algebră Lie.
Exemple
Spații de matrice
Matricile {\ displaystyle n \ times n} pe un câmp fix formează o algebră asociativă . Înlocuind produsul obișnuit între matrici cu operația de comutare, obținem astfel o structură de algebră Lie .
Operatori pe spațiile Hilbert
Matricile reale {\ displaystyle n \ times n} acționează asupra spațiului euclidian {\ displaystyle \ mathbb {R} ^ {n}} . Mai general, putem considera diverse algebre formate de operatori care acționează asupra unui spațiu Hilbert dat {\ displaystyle H} .
În mecanica cuantică , operatorii descriu observabilele și comutatoarele lor măsoară precizia cu care două observabile pot fi măsurate simultan. În general {\ displaystyle H} este un anumit spațiu de funcții.
De exemplu, dacă {\ displaystyle H} este un spațiu al funcțiilor unei variabile {\ displaystyle x} la valori complexe , operatorul de poziție înmulțește fiecare funcție cu {\ displaystyle x} :
- {\ displaystyle {\ hat {x}}: f \ mapsto x \ cdot f}
în timp ce operatorul de moment este o derivată :
- {\ displaystyle {\ hat {p}}: f \ mapsto -i \ hslash {\ frac {\ partial f} {\ partial x}}.}
Cei doi operatori nu comută. De fapt, schimbarea lor este
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}}, {\ hat {p}} \ right] = {\ hat {x}} \ left (-i \ hslash {\ frac {\ partial} {\ partial x }} \ right) - \ left (-i \ hslash {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ right) {\ hat {x}}.}
Pentru a verifica dacă acest operator este diferit de zero, îl aplicați pe o funcție {\ displaystyle f (x)} și se obține următorul rezultat:
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}}, {\ hat {p}} \ right] f (x) = x \ left (-i \ hslash {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ right) f (x) + i \ hslash {\ frac {\ partial} {\ partial x}} {\ big (} xf (x) {\ big)} =}
- {\ displaystyle -i \ hslash \ left [x {\ frac {\ partial} {\ partial x}} f (x) -f (x) -x {\ frac {\ partial} {\ partial x}} f ( x) \ dreapta] = + i \ hslash f (x).}
Întrucât relația este valabilă pentru fiecare funcție {\ displaystyle f} din {\ displaystyle H} , concluzionăm că comutatorul este operatorul care înmulțește fiecare funcție cu constanta {\ displaystyle i \ hslash} :
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}}, {\ hat {p}} \ right]: f \ mapsto i \ hslash f.}
Generalizarea acestei relații în trei dimensiuni, cu:
- {\ displaystyle {\ hat {\ textbf {x}}} = \ left \ {{{\ hat {x}} _ {1}, {\ hat {x}} _ {2}, {\ hat {x} } _ {3}} \ right \}, {\ hat {\ textbf {p}}} = \ left \ {{{\ hat {p}} _ {1}, {\ hat {p}} _ {2 }, {\ hat {p}} _ {3}} \ right \}}
este următorul:
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}} _ {i}, {\ hat {p}} _ {j} \ right] = i \ hslash \ delta _ {ij}}
unde este {\ displaystyle \ delta _ {ij}} este delta Kronecker .
Alte relații utile de comutare în mecanica cuantică sunt următoarele, unde {\ displaystyle n} este un număr întreg mai mare sau egal cu zero e {\ displaystyle f (p)} Și {\ displaystyle g (x)} două funcții care pot fi dezvoltate în seria Taylor :
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}}, {\ hat {p}} ^ {n} \ right] = i \ hslash n {\ hat {p}} ^ {n-1}}
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}} ^ {n}, {\ hat {p}} \ right] = i \ hslash n {\ hat {x}} ^ {n-1}}
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}}, f ({\ hat {p}}) \ right] = i \ hslash {\ frac {\ partial f} {\ partial p}}}
- {\ displaystyle \ left [g ({\ hat {x}}), {\ hat {p}} \ right] = i \ hslash {\ frac {\ partial g} {\ partial x}}}
Demonstrații
Să demonstrăm mai întâi relația
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}}, {\ hat {p}} ^ {n} \ right] = i \ hslash n {\ hat {p}} ^ {n-1}}
Dovada are loc prin inducție : relația este adevărată pentru {\ displaystyle n = 1} , să presupunem că este adevărat pentru orice {\ displaystyle n} și apoi arătăm că este valabil și pentru {\ displaystyle n + 1}
- {\ displaystyle \ left [{{\ hat {x}}, {\ hat {p}} ^ {n + 1}} \ right] = {\ hat {p}} \ left [{{\ hat {x} }, {\ hat {p}} ^ {n}} \ right] + \ left [{{\ hat {x}}, {\ hat {p}}} \ right] {\ hat {p}} ^ { n} = i \ hslash n {\ hat {p}} {\ hat {p}} ^ {n-1} + i \ hslash {\ hat {p}} ^ {n} = i \ hslash \ left ({ n + 1} \ dreapta) {\ hat {p}} ^ {n}}
Dovada
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}} ^ {n}, {\ hat {p}} \ right] = i \ hslash n {\ hat {x}} ^ {n-1}}
este analog cu precedentul.
Să demonstrăm acum relația
- {\ displaystyle \ left [{\ hat {x}}, f ({\ hat {p}}) \ right] = i \ hslash {\ frac {\ partial f} {\ partial p}}}
Folosind dezvoltarea lui Taylor putem scrie
- {\ displaystyle f \ left (p \ right) = \ sum \ limits _ {n} {\ alpha _ {n} p ^ {n}}}
din care primim
- {\ displaystyle \ left [{{\ hat {x}}, f \ left ({\ hat {p}} \ right)} \ right] = \ left [{{\ hat {x}}, \ sum \ limits _ {n} {\ alpha _ {n} {\ hat {p}} ^ {n}}} \ right] = \ sum \ limits _ {n} {\ alpha _ {n} \ left [{{\ hat {x}}, {\ hat {p}} ^ {n}} \ right] = i \ hslash \ sum \ limits _ {n} {\ alpha _ {n} n {\ hat {p}} ^ {n -1} = i \ hslash {\ frac {\ partial} {\ partial p}} \ sum \ limits _ {n} {\ alpha _ {n} {\ hat {p}} ^ {n}} =}} i \ hslash {\ frac {\ partial f} {\ partial p}}}
Dovada
- {\ displaystyle \ left [g ({\ hat {x}}), {\ hat {p}} \ right] = i \ hslash {\ frac {\ partial g} {\ partial x}}}
este analog cu precedentul.
Elemente conexe