Spectroscopie de reflexie

Spectroscopia de reflectanță sau spectroscopia de reflectanță este o tehnică spectroscopică bazată pe măsurarea factorului de reflectanță spectrală în funcție de lungimea de undă a radiației incidente.

Radiația incidentă se află în lungimea de undă a infraroșului apropiat , vizibil și ultraviolet .

Spectroscopia de reflexie poate fi de contact sau imagistică .

Tehnicile de spectroscopie de reflecție sunt:

Spectroscopie de reflexie anizotropică (RAS)
Reflectivitatea diferențială a suprafeței (SDR) sau spectroscopia diferențială a reflectivității (DRS)
spectroscopie de reflectanță a fibrelor optice (FORS)
reflexie lumină vizibilă imagistică microspectroscopie

Spectroscopie de anizotropie cu reflexie

Spectroscopia de reflexie anizotropă [Spectroscopia de anistotropie a reflexiei (sau reflecție), RAS, denumită uneori și spectroscopie de diferență a raflectanței, RDS] este o tehnică de spectroscopie care permite detectarea anizotropiei optice a suprafeței unui material (dacă acesta din urmă este izotrop ca cubic cristale), printr-un experiment de reflexie în care se măsoară diferența de intensitate a luminii, atunci când este polarizată liniar de-a lungul a două direcții ortogonale reciproc diferite. RAS poate fi considerat o formă particulară de elipsometrie cu incidență (aproape) normală. Avantajul oferit este că măsurarea poate fi direct legată de proprietățile fizice ale suprafeței materiale, fără a fi nevoie de un model pentru o primă interpretare a spectrelor.

Cele două direcții sondate de lumina polarizată sunt denumite în general α și β. Pentru a putea regla aceste două axe (α și β) cu direcții semnificative ale eșantionului (de exemplu, axe cristalografice de reconstrucție a suprafeței sau direcții de asamblare moleculară), o analiză preliminară a azimutului în timpul căreia eșantionul este rotit paralel cu planul este important.până când structurile spectroscopice sunt maximizate ca intensitate.

Pentru a obține polarizarea periodică a luminii, aceasta din urmă, în general emisă de o lampă cu arc și polarizată (α) de un polarizator Glen-Taylor sau Glen-Thomson (eficiență ridicată), trece printr-un modulator foto-elastic . Acesta constă dintr-un cristal transparent izotrop de cuarț sau CaF ₂ (cap optic) atașat la un cristal piezoelectric care, supus vibrațiilor (50 kHz), produce o tensiune mecanică pe capul optic, făcându-l birefringent de-a lungul axei de tensiune (adică cu indice de refracție diferit). Lumina care iese din modulator poate fi încă polarizată liniar, dar cu axa rotită cu 90 ° (β) în raport cu cea de intrare. Se poate arăta că, în timpul unui ciclu complet de solicitări mecanice, polarizarea luminii oscilează între α și β cu o frecvență de 100 kHz.

Diagrama celor două configurații experimentale ale RAS: A) configurația Aspnes; B) configurația Safarov.

Există două configurații experimentale ale aparatului RAS, așa cum se arată în figură. i) configurația Aspnes, ^[1] cu doi polarizatori (dintre care al doilea, numit analizator, plasat în fața monocromatorului, așa cum se vede în panoul A); ii) configurația Safarov, ^[2] caracterizată prin utilizarea unui singur polarizator. Avantajul primei configurații este dat de posibilitatea măsurării directe a anizotropiei coeficienților (complexi) Fresnel ai suprafeței pentru reflexie (atât partea reală, cât și partea imaginară); în timp ce în configurația Safarov, numai partea reală poate fi detectată și este necesară utilizarea relațiilor Kramers-Krönig pentru a reveni la partea imaginară. Pe de altă parte, configurația Safarov are marele avantaj că, prin utilizarea unui singur polarizator, este mai puțin sensibilă la micile nealinieri ale opticii. ^[3] În configurația Savarov, este descris și un mod particular de acționare a fotomultiplicatorului numit curent constant. Prin blocarea fotocurentului de ieșire la aceeași valoare pentru fiecare lungime de undă unică a spectrului, valoarea medie a intensității semnalului reflectat este deja cunoscută, evitându-se să o măsurăm de fiecare dată.

Comparativ cu configurațiile clasice prezentate în figură, unele modificări au fost introduse de-a lungul anilor. Pentru a reaminti principalele: a fost dezvoltat un aparat RAS pentru infraroșu, ^[4] cu care a fost posibil să se măsoare pentru prima dată decalajul optic al C (111) 2 × 1; ^{[5] prin} adăugarea unui obiectiv de microscop, a fost posibilă obținerea unei rezoluții laterale bune, de ordinul micronilor, ^[6] cu care anizotropia optică măsurată în vecinătatea decalajului structurilor GaP a fost comparată cu măsurători, pe același sistem, de microscopie electronică ( Scanning Electron Microscopy , SEM); pentru a accelera achiziția de date, a fost introdus un multicanal optic; ^[7] în această configurație a fost posibil să se dobândească spectrul de reflectanță și, simultan, atât partea reală, cât și partea imaginară a semnalului de anizotropie, utilizând o scală de timp de 0,1 secunde.

Semnalul RAS ${\frac {\Delta R}{\bar {R}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {\ bar {R}}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {\ bar {R}}}}$ este definit ca:

${\frac {\Delta R}{\bar {R}}}=2{\frac {R_{\alpha }-R_{\beta }}{R_{\alpha }+R_{\beta }}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {\ bar {R}}} = 2 {\ frac {R _ {\ alpha} -R _ {\ beta}} {R _ {\ alpha} + R _ { \ beta}}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {\ bar {R}}} = 2 {\ frac {R _ {\ alpha} -R _ {\ beta}} {R _ {\ alpha} + R _ { \ beta}}}}$

unde este $R_{\alpha }(R_{\beta })$ ${\ displaystyle R _ {\ alpha} (R _ {\ beta})}$ ${\ displaystyle R _ {\ alpha} (R _ {\ beta})}$ indică reflectanța probei cu lumină polarizată α ( β ); ${\bar {R}}$ ${\ displaystyle {\ bar {R}}}$ $\ bar {R}$ în schimb, reprezintă reflectanța medie a eșantionului. Semnalul luminos reflectat de eșantion este trimis către un fotomultiplicator sau fotodiodă . Partea modulată a semnalului este măsurată prin intermediul unui amplificator de blocare legat în fază cu modulatorul fotoelastic, în timp ce valoarea medie a luminii reflectate poate fi citită (în configurația Aspnes) printr-un multimetru simplu.

Lucrând cu un modulator fotoelastic, semnalul poate fi calculat prin utilizarea matricilor Jones și a funcțiilor Bessel pentru a-l raporta la coeficienții de reflexie (complexi) Fresnel:

${\frac {\Delta R}{\bar {R}}}=2Re{\frac {r_{\alpha }-r_{\beta }}{\frac {r_{\alpha }+r_{\beta }}{2}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {\ bar {R}}} = 2Re {\ frac {r _ {\ alpha} -r _ {\ beta}} {\ frac {r _ {\ alpha} + r _ {\ beta}} {2}}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {\ bar {R}}} = 2Re {\ frac {r _ {\ alpha} -r _ {\ beta}} {\ frac {r _ {\ alpha} + r _ {\ beta}} {2}}}}$

În cele din urmă, semnalul RAS poate fi analizat în cadrul „modelului cu trei straturi” McIntyre-Aspnes. ^[8] ^[9] Ținând cont de faptul că calculul trebuie dezvoltat pentru lumina polarizată și sub ipoteza cristalului izotrop, obținem:

$Re{\frac {\Delta r}{\bar {r}}}={\frac {2\omega d}{c}}{(A\Delta \epsilon _{s}^{\prime \prime }-B\Delta \epsilon _{s}^{\prime })}$ ${\ displaystyle Re {\ frac {\ Delta r} {\ bar {r}}} = {\ frac {2 \ omega d} {c}} {(A \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime \ prime} -B \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime})}}$ ${\ displaystyle Re {\ frac {\ Delta r} {\ bar {r}}} = {\ frac {2 \ omega d} {c}} {(A \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime \ prime} -B \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime})}}$

unde este $A={\frac {\epsilon _{b}^{\prime }-1}{(1-\epsilon _{b}^{\prime })^{2}+\epsilon _{b}^{\prime \prime }}}$ ${\ displaystyle A = {\ frac {\ epsilon _ {b} ^ {\ prime} -1} {(1- \ epsilon _ {b} ^ {\ prime}) ^ {2} + \ epsilon _ {b} ^ {\ prime \ prime}}}}$ ${\ displaystyle A = {\ frac {\ epsilon _ {b} ^ {\ prime} -1} {(1- \ epsilon _ {b} ^ {\ prime}) ^ {2} + \ epsilon _ {b} ^ {\ prime \ prime}}}}$ , $B={\frac {\epsilon _{b}^{\prime \prime }}{(1-\epsilon _{b}^{\prime })^{2}+\epsilon _{b}^{\prime \prime }}}$ ${\ displaystyle B = {\ frac {\ epsilon _ {b} ^ {\ prime \ prime}} {(1- \ epsilon _ {b} ^ {\ prime}) ^ {2} + \ epsilon _ {b} ^ {\ prime \ prime}}}}$ ${\ displaystyle B = {\ frac {\ epsilon _ {b} ^ {\ prime \ prime}} {(1- \ epsilon _ {b} ^ {\ prime}) ^ {2} + \ epsilon _ {b} ^ {\ prime \ prime}}}}$ sunt coeficienți caracteristici ai cristalului (vrac). Semnalul RAS depinde în schimb de anizotropia funcției dielectrice de suprafață $\Delta \epsilon _{s}=\Delta \epsilon _{s}^{\prime }+i\Delta \epsilon _{s}^{\prime \prime }$ ${\ displaystyle \ Delta \ epsilon _ {s} = \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime} + i \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime \ prime}}$ ${\ displaystyle \ Delta \ epsilon _ {s} = \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime} + i \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime \ prime}}$ , unde este $\Delta \epsilon _{s}^{\prime \prime }=\epsilon _{s\alpha }^{\prime \prime }-\epsilon _{s\beta }^{\prime \prime }$ ${\ displaystyle \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime \ prime} = \ epsilon _ {s \ alpha} ^ {\ prime \ prime} - \ epsilon _ {s \ beta} ^ {\ prime \ prime} }$ ${\ displaystyle \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime \ prime} = \ epsilon _ {s \ alpha} ^ {\ prime \ prime} - \ epsilon _ {s \ beta} ^ {\ prime \ prime} }$ Și $\Delta \epsilon _{s}^{\prime }=\epsilon _{s\alpha }^{\prime }-\epsilon _{s\beta }^{\prime }$ ${\ displaystyle \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime} = \ epsilon _ {s \ alpha} ^ {\ prime} - \ epsilon _ {s \ beta} ^ {\ prime}}$ ${\ displaystyle \ Delta \ epsilon _ {s} ^ {\ prime} = \ epsilon _ {s \ alpha} ^ {\ prime} - \ epsilon _ {s \ beta} ^ {\ prime}}$ sunt respectiv anizotropiile părții absorbante și dispersive a funcției dielectrice de suprafață. În cele din urmă, termenul d reprezintă grosimea suprafeței sau a filmului crescut pe un cristal. ^[10]

fundal

RAS a fost dezvoltat la mijlocul anilor 1980 de DE Aspnes și, în mod independent, de V. Safarov, ca o evoluție a tehnicii deja cunoscute de modulare SDR în lumină polarizată (Surface Differential Reflectivity) pentru studiul absorbției de suprafață a semiconductoarelor. ^[11] RAS a permis o nouă modalitate de a măsura semnalul de reflectivitate provenit de la suprafață prin exploatarea unei reduceri a simetriei față de cristalul în vrac, cauzată, de exemplu, de o reconstrucție a suprafeței după descuamarea eșantionului sau de adsorbția contaminanților sau moleculelor la suprafață cu simetrii particulare. Prin variația periodică a polarizării luminii fără a modula proprietățile fizice ale eșantionului (așa cum este cerut de tehnicile de modulare adevărate), RAS a oferit posibilitatea de a studia suprafața semiconductoarelor fără a o expune la oxidare, deoarece era necesar să se facă cu SDR. Ideea de a modula sonda, mai degrabă decât proba, la frecvențe înalte (100 kHz) a redus influența stabilității mecanice a aparatului asupra semnalului care urmează să fie măsurat, facilitând obținerea unui raport semnal / zgomot excelent . Trebuie menționat, de fapt, că este de obicei posibil să lucrați cu dispozitive RAS capabile să măsoare semnale în intervalul de 10 ^-4 ^[12] și că, mai recent, a fost, de asemenea, posibil să se obțină stabilitate de ordinul 10 ^-6 . ^[13]

Cu tehnica RAS a fost posibilă studierea suprafețelor de oxizi, ^[14] semiconductori, ^[15] metale ^[16] și pelicule organice cultivate în vid ^[17] sau cu diferite tehnici, cum ar fi Langmuir-Blodgett . ^[18] RAS poate fi configurat pentru a funcționa cu probe plasate în vid sau pur și simplu în aer. Posibilitatea utilizării RAS pentru studiul interfeței lichid / solid a fost, de asemenea, demonstrată ^[19] în condiții electrochimice particulare ( ciclo-voltametrie ) și în combinație cu tehnici de microscopie. ^[20] Tehnica este, de asemenea, potrivită pentru studierea interfețelor îngropate care nu sunt accesibile cu alte tehnici optice ^[21] sau pentru studiul analiților cu senzori de gaz; ^[22] pentru monitorizarea în timp real și in situ a proceselor de creștere epitaxială a filmelor cu semiconductori ^[23] și depunerea punctelor cuantice semiconductoare. ^[24]

Reflectivitate diferențială a suprafeței

Se numește Reflectivitate diferențială de suprafață (SDR) sau Spectroscopie de reflectivitate diferențială (DRS) o tehnică de spectroscopie optică care măsoară și compară reflectivitatea unei probe atunci când se află în două condiții fizice diferite (prin urmare, face parte din tehnicile de spectroscopie de modulație). Rezultatul este descris în termeni de ΔR / R, definit după cum urmează:

${\frac {\Delta R}{R}}={\frac {R_{1}-R_{2}}{R_{2}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {R}} = {\ frac {R_ {1} -R_ {2}} {R_ {2}}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {R}} = {\ frac {R_ {1} -R_ {2}} {R_ {2}}}}$

unde _R1 _(R2) reprezintă reflectivitatea datorită unui anumit stat sau condiție a eșantionului.

Reflectivitatea diferențială este utilizată pentru a spori contribuțiile datorate suprafeței unui eșantion în semnalul global reflectat de lumină. De fapt, lungimea de penetrare ( α ^- ¹ ) în interiorul unui solid este legată de coeficientul de absorbție ( α ) al materialului. Contribuția datorată suprafeței eșantionului (de exemplu, stări de suprafață, pelicule subțiri și ultra-subțiri de material depus pe un substrat etc.) în semnalul reflectat este în general de ordinul unu la sută. ^[25] Diferența dintre două stări ale eșantionului (1 și 2) poate spori mici diferențe care există chiar pe suprafața eșantionului examinat. Dacă _R1 reprezintă reflectivitatea unei suprafețe proaspăt preparată ( de exemplu, după exfolieri în vid) și _R2 reflectivitatea aceeași probă după expunerea la hidrogen sau oxigen, spectrul ΔR / R pot fi legate de tranzițiile optice de suprafață curată ( de exemplu, stări de suprafață); ^[26] în cazul în care _R1 este reflectivitatea unei probe acoperite cu un film organic (sau chiar dacă substratul este doar parțial acoperit) și _R2 reprezintă reflectivitatea substratului înainte de film creste, spectrul ΔR / R poate fi pus în raport cu proprietățile optice ale moleculelor depuse; ^[27] etc.

Definiția experimentală raportată a semnalului SDR a fost interpretată în termeni de grosimea suprafeței (sau a filmului, d ) și a funcției sale dielectrice (ε ₂ = ε ' ₂ - iε ” ₂ ). Acest model, care presupune suprafața ca o fază bine definită deasupra cristalului, este cunoscut sub numele de model cu 3 straturi și afirmă că: ^[28]

Schema unui aparat optic pentru SDR.

${\frac {\Delta R}{R}}=8\pi {\frac {d}{\lambda }}Im{\frac {\epsilon _{1}-\epsilon _{2}}{\epsilon _{1}-\epsilon _{3}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {R}} = 8 \ pi {\ frac {d} {\ lambda}} Im {\ frac {\ epsilon _ {1} - \ epsilon _ {2}} { \ epsilon _ {1} - \ epsilon _ {3}}}}$ ${\ displaystyle {\ frac {\ Delta R} {R}} = 8 \ pi {\ frac {d} {\ lambda}} Im {\ frac {\ epsilon _ {1} - \ epsilon _ {2}} { \ epsilon _ {1} - \ epsilon _ {3}}}}$

unde ε ₁ = 1 este constanta dielectrică a vidului și ε ₃ = ε ' ₃ - iε ” ₃ este funcția dielectrică a substratului.

Măsurătorile SDR se fac în general folosind un canal multicanal optic cuplat cu o cale optică dublă în configurația numită cruce Michelson , așa cum se arată în figură.

În configurația prezentată în figură, semnalul ΔR / R este obținut din comparația directă dintre semnalul de reflectivitate R ₁ provenit din probă (de exemplu, un substrat de siliciu acoperit cu o cantitate mică de molecule) poziționat într-un vid ultra-înalt împins (prima cale optică) și semnalul R ₂ dobândit de la o probă de referință (numită probă fictivă; de exemplu, o placă de siliciu) poziționată de-a lungul celei de-a doua căi optice. Diferența dintre _R1 și _R2 se datorează moleculele depuse care pot modifica semnalul reflectivitate în intervalul de 10 ÷ 10 ^-3 ^-2 în raport cu semnalul reflectat global din eșantion reală. În consecință, măsurarea necesită o stabilitate ridicată și cele două căi optice trebuie să fie aceleași.

Aparatul SDR a fost descris și utilizat pentru prima dată de G. Chiarotti pentru studiul contribuției stărilor de suprafață la proprietățile de reflectivitate ale Ge (111). ^[29] Această lucrare raportează și prima dovadă directă a stărilor de suprafață în semiconductori. O evoluție a aparatului experimental, care a implicat utilizarea luminii polarizate, a fost descrisă pentru prima dată de P. Chiaradia și colaboratori pentru a studia structura suprafeței Si (111) 2 × 1. ^[30] Alte sisteme SDR echivalente cu cel descrise au fost utilizate pentru a studia: evoluția rugozității suprafeței, ^[31] reactivitatea suprafețelor semiconductoare pe bază de halogen, ^[32] aderența nanoparticulelor în timpul creșterii, ^[33] creșterea metalelor grele pe semiconductori, ^[34] caracterizarea de nanoantene, ^[35] doar pentru a numi unele dintre lucrările care exploatează această tehnică experimentală.

Spectroscopie de reflectanță cu fibră optică

Este o tehnică de spectroscopie prin reflectanță de contact, care folosește fibrele optice ca surse de lumină. Lumina reflectată este apoi colectată cu sfere integrale . Pentru calibrare se folosește un standard de referință alb, de obicei o suprafață din teflon .

Microspectroscopie de imagine vizibilă cu lumină vizibilă

Este o tehnică imagistică. Radiații cu diferite lungimi de undă este trimis și radiația reflectată la diferite lungimi de undă este măsurată. Pentru calibrare se folosește un standard de referință alb, de obicei o suprafață din teflon.

Notă

^ DE Aspnes, Anizotropii optice de bandă superioară în spectrele de reflectanță ale unor semiconductori cubici , în Journal of Vacuum Science & Technology B: Microelectronics and Nanometer Structures , vol. 3, nr. 4, 1985-07, p. 1138, DOI : 10.1116 / 1.583069 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) VL Berkovits, VA Kiselev și VI Safarov, Spectroscopia optică a (110) suprafețelor semiconductoarelor III-V , în Surface Science, vol. 211-212, 1989-04, pp. 489-502, DOI : 10.1016 / 0039-6028 (89) 90806-6 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) Antonio Salvati și Piero Chiaradia, Analiza reflexometrelor pentru anizotropia de suprafață , în Optica aplicată, vol. 39, nr. 31, 1 noiembrie 2000, p. 5820, DOI : 10.1364 / AO.39.005820 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) Goletti C., G. F. și Bussetti Arciprete, Suprafață de absorbție în infraroșu în Si (111) 2 × 1 Observată cu spectroscopie de anizotropie reflectantă , în Physical Review B, vol. 66, nr. 15, 4 octombrie 2002, p. 153307, DOI : 10.1103 / PhysRevB.66.153307 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ G Bussetti, C Goletti și P Chiaradia, Decalaj optic între stările legăturii suspendate ale unui diamant cu un singur domeniu C (111) -2 × 1 prin spectroscopie de anizotropie reflectantă , în Europhysics Letters (EPL) , vol. 79, nr. 5, 2007-09, p. 57002, DOI : 10.1209 / 0295-5075 / 79/57002 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) LF Lastras-Martínez, R. Herrera-Jasso și NA Ulloa-Castillo, Caracterizarea optică a structurilor GaP cu model de orientare prin spectroscopie diferențială de micro-reflectanță , în Journal of Applied Physics, vol. 114, nr. 17, 7 noiembrie 2013, p. 173504, DOI : 10.1063 / 1.4828737 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ P Harrison, T Farrell și A Maunder, Un spectrometru de anizotropie cu reflectanță rapidă , în Measurement Science and Technology , vol. 12, nr. 12, 1 decembrie 2001, pp. 2185-2191, DOI : 10.1088 / 0957-0233 / 12/12/321 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ Z Sobiesierski, DI Westwood și CC Matthai, Aspecte ale spectroscopiei anizotropiei reflectanței de pe suprafețe semiconductoare , în Journal of Physics: Condensed Matter , vol. 10, nr. 1, 12 ianuarie 1998, pp. 1-43, DOI : 10.1088 / 0953-8984 / 10/1/005 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) JDE McIntyre și DE Aspnes, Spectroscopie de reflexie diferențială a filmului de suprafață foarte subțire , în Surface Science, vol. 24, n. 2, 1971-02, pp. 417-434, DOI : 10.1016 / 0039-6028 (71) 90272-X . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) Goletti C., F. și S. Arciprete Almaviva, Analiza suprafețelor InAs (001) prin spectroscopie de anizotropie prin reflectanță , în Physical Review B, vol. 64, nr. 19, 2 octombrie 2001, p. 193301, DOI : 10.1103 / PhysRevB.64.193301 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) VL Berkovits, IV Makarenko și TA Minashvili, Tranziții optice pe suprafața GaAs [110] , în Solid State Communications, vol. 56, nr. 5, 1985-11, pp. 449-450, DOI : 10.1016 / 0038-1098 (85) 90030-4 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ P Weightman, DS Martin și RJ Cole, Spectroscopie anizotropie de reflecție , în Rapoarte privind progresul în fizică , vol. 68, nr. 6, 1 iunie 2005, pp. 1251-1341, DOI : 10.1088 / 0034-4885 / 68/6 / R01 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) Gianlorenzo Bussetti, Marcello și Michele Champion Edge, Aliniere stabilă a tautomerilor la temperatura camerei Straturi 2D Porfirină în materiale funcționale avansate, vol. 24, n. 7, 2014-02, pp. 958-963, DOI : 10.1002 / adfm.201301892 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) B. Walls, K. și K. Fleischer Zhussupbekov, Anizotropia spectroscopiei reflectante a Fe 3 O 4 (110): Tulpina anisotropă , în Physical Review B, vol. 98, nr. 4, 26 iulie 2018, p. 045428, DOI : 10.1103 / PhysRevB.98.045428 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) Chiaradia P. și R. Del Sole, SPECTROSCOPIE DIFERENȚIALĂ-REFLECȚIE ȘI SPECTROSCOPIE-REFLEXENȚĂ-Anizotropie PE SUPRAFEȚE SEMICONDUCTOR , în Surface Review and Letters, vol. 06, 03n04, 1999-06, pp. 517-528, DOI : 10.1142 / S0218625X99000482 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) DS Martin și P. Weightman, Spectroscopie anizotropie de reflexie: o nouă sondă a suprafețelor metalice , în Surface and Interface Analysis, vol. 31, n. 10, 2001-10, pp. 915-926, DOI : 10.1002 / sia.1129 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) BG Frederick, JR Power și RJ Cole,adsorbează orientarea azimutală din spectroscopia de anizotropie a reflectanței , în Physical Review Letters, vol. 80, n. 20, 18 mai 1998, pp. 4490-4493, DOI : 10.1103 / PhysRevLett.80.4490 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) C. Di Natale, C. și R. Goletti Paolesse, Anisotropia optică a filmelor Langmuir-Blodgett cu safirină , în Letters de fizică aplicată, vol. 77, nr. 20, 13 noiembrie 2000, pp. 3164-3166, DOI : 10.1063 / 1.1324983 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) B. Sheridan, DS Martin și JR Power,Spectroscopy Anisotropy Reflection: O nouă sondă pentru interfața solid-lichid , în Physical Review Letters, vol. 85, nr. 21, 20 noiembrie 2000, pp. 4618-4621, DOI : 10.1103 / PhysRevLett.85.4618 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) Goletti C., G. și A. Bussetti Violante, Cu (110) Suprafață în soluție de acid clorhidric: adsorbție potențială dependentă de clorură și restructurare a suprafeței , în The Journal of Physical Chemistry C, voi. 119, nr. 4, 29 ianuarie 2015, pp. 1782-1790, DOI : 10.1021 / jp5073445 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ K Fleischer, L Carroll și C Smith, Anizotropia reflectanței optice a nanostructurilor Fe îngropate pe W vicinal (110) , în Journal of Physics: Condensed Matter , vol. 19, nr. 26, 4 iulie 2007, p. 266003, DOI : 10.1088 / 0953-8984 / 19/26/266003 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) Bussetti G. și R. A. Violante Yivlialin, Site-Sensitive Gas Sensing and Analyte Discrimination in Langmuir-Blodgett Films Porphyrin , în The Journal of Physical Chemistry C, voi. 115, nr. 16, 28 aprilie 2011, pp. 8189-8194, DOI : 10.1021 / jp200303t . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) A. Lastras-Martínez, LE-Guevara și JG Santiago Macías-García, Spectroscopie de anizotropie prin reflectanță în timp real a homoepitaxiei GaAs în Optică Optică, Vol. 59, nr. 13, 1 mai 2020, pp. D39, DOI : 10.1364 / AO.383611 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ (EN) Henning Fouckhardt, Johannes Strassner și Thomas H. Loeber, 1 ML Wetting Layer upon Ga (As) Sb Quantum Dot (QD) Formation on GaAs Substrate Monitored with Reflectance Anisotropy Spectroscopy (RAS) , în Advances in Optoelectronics, vol. 2018, 14 noiembrie 2018, pp. 1-7, DOI : 10.1155 / 2018/8908354 . Adus pe 24 aprilie 2020 .
^ A Cricenti, Reflectivitatea diferențială a suprafeței pentru studierea tranzițiilor optice ale stării suprafeței - o recenzie , în Journal of Physics: Condensed Matter , vol. 16, n. 39, 6 octombrie 2004, pp. S4243 - S4258, DOI : 10.1088 / 0953-8984 / 16/39/001 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ (EN) Selci S. și G. F. Ciccacci Chiarotti, Spectroscopia de reflectivitate diferențială a suprafeței suprafețelor semiconductoare , în Journal of Vacuum Science & Technology A: Vacuum, Surfaces, and Films, vol. 5, nr. 3, 1987-05, pp. 327-332, DOI : 10.1116 / 1.574154 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ (EN) Holger Proehl, Thomas Dienel și Robert Nitsche, Formation of Solid-State excitons in Ultrathin Films of Crystalline PTCDA: From Single Molecules to Molecular Stacks , în Physical Review Letters, vol. 93, nr. 9, 25 august 2004, p. 097403, DOI : 10.1103 / PhysRevLett . 93.097403 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ (EN) JDE McIntyre și DE Aspnes, Spectroscopia de reflexie diferențială a filmului de suprafață foarte subțire , în Surface Science, vol. 24, n. 2, 1971-02, pp. 417-434, DOI : 10.1016 / 0039-6028 (71) 90272-X . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ ( EN ) G. Chiarotti, G. Del Signore și S. Nannarone,Detectarea optică a statelor de suprafață pe suprafețele clivate (111) din Ge , în Physical Review Letters , vol. 21, n. 16, 14 octombrie 1968, pp. 1170-1172, DOI : 10.1103 / PhysRevLett.21.1170 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ (EN) Chiaradia P. și S. A. Cricenti Selci,Reflectivitatea diferențială a suprafeței Si (111) 2 × 1 cu lumină polarizată: un test pentru structura suprafeței , în Physical Review Letters, vol. 52, nr. 13, 26 martie 1984, pp. 1145-1147, DOI : 10.1103 / PhysRevLett.52.1145 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ (EN) T. Lopez-Rios, Y. și G. Borensztein Vuye, asprarea suprafețelor prin depozite Ag Ag Studiate prin reflectivitate diferențială , în Physical Review B, vol. 30, n. 2, 15 iulie 1984, pp. 659-671, DOI : 10.1103 / PhysRevB.30.659 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ (EN) M. Tanaka, E. și T. Yamakawa Shirao, Reactivitatea halogenilor pe o suprafață de Si (111) Studiată prin reflectivitate diferențială de suprafață , în Physical Review B, vol. 68, nr. 16, 20 octombrie 2003, p. 165411, DOI : 10.1103 / PhysRevB.68.165411 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ (EN) R. Lazzari, G. Renaud și C. Revenant, Adeziunea nanoparticulelor în creștere dintr-o privire: Spectroscopia de reflectivitate diferențială la suprafață și incidența pășunatului împrăștierea cu raze X cu unghi mic , în Physical Review B, vol. 79, nr. 12, 24 martie 2009, p. 125428, DOI : 10.1103 / PhysRevB.79.125428 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ Viktor V. Buchenko și Andrey A. Goloborodko, interfața Bi / Si și caracterizarea nanolinelor Bi prin reflectivitate diferențială a suprafeței , 30 noiembrie 2015, pp. 98090N, DOI : 10.1117 / 12.2218069 . Adus la 18 aprilie 2020 .
^ (EN) Kaniber M. și A. K. Schraml Regler, Spectroscopia de rezonanță a plasmonului de suprafață a antenelor unice nano-bowtie folosind o metodă de reflectivitate diferențială , în Scientific Reports, vol. 6, nr. 1, 2016-03, p. 23203, DOI : 10.1038 / srep23203 . Adus la 18 aprilie 2020 .

Bibliografie

Spectrofotometrie la Universitatea din Milano, Institutul de Fizică Generală Aplicată , pe brera.unimi.it .
Spectroscopie FORS , pe site-ul Departamentului de Științe Chimice, Universitatea din Padova ( PDF ), pe Chimica.unipd.it . Adus la 23 septembrie 2010 (arhivat din original la 6 august 2010) .
Reflection Anisotropy Spectroscopy (RAS) , pe site-ul web al Universității din Liverpool ( PDF ), la liv.ac.uk.

Portalul chimiei

Portalul Electromagnetismului

[1] DE Aspnes, Anizotropii optice de bandă superioară în spectrele de reflectanță ale unor semiconductori cubici , în Journal of Vacuum Science & Technology B: Microelectronics and Nanometer Structures , vol. 3, nr. 4, 1985-07, p. 1138, DOI : 10.1116 / 1.583069 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[2] (EN) VL Berkovits, VA Kiselev și VI Safarov, Spectroscopia optică a (110) suprafețelor semiconductoarelor III-V , în Surface Science, vol. 211-212, 1989-04, pp. 489-502, DOI : 10.1016 / 0039-6028 (89) 90806-6 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[3] (EN) Antonio Salvati și Piero Chiaradia, Analiza reflexometrelor pentru anizotropia de suprafață , în Optica aplicată, vol. 39, nr. 31, 1 noiembrie 2000, p. 5820, DOI : 10.1364 / AO.39.005820 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[4] (EN) Goletti C., G. F. și Bussetti Arciprete, Suprafață de absorbție în infraroșu în Si (111) 2 × 1 Observată cu spectroscopie de anizotropie reflectantă , în Physical Review B, vol. 66, nr. 15, 4 octombrie 2002, p. 153307, DOI : 10.1103 / PhysRevB.66.153307 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[5] G Bussetti, C Goletti și P Chiaradia, Decalaj optic între stările legăturii suspendate ale unui diamant cu un singur domeniu C (111) -2 × 1 prin spectroscopie de anizotropie reflectantă , în Europhysics Letters (EPL) , vol. 79, nr. 5, 2007-09, p. 57002, DOI : 10.1209 / 0295-5075 / 79/57002 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[6] (EN) LF Lastras-Martínez, R. Herrera-Jasso și NA Ulloa-Castillo, Caracterizarea optică a structurilor GaP cu model de orientare prin spectroscopie diferențială de micro-reflectanță , în Journal of Applied Physics, vol. 114, nr. 17, 7 noiembrie 2013, p. 173504, DOI : 10.1063 / 1.4828737 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[7] P Harrison, T Farrell și A Maunder, Un spectrometru de anizotropie cu reflectanță rapidă , în Measurement Science and Technology , vol. 12, nr. 12, 1 decembrie 2001, pp. 2185-2191, DOI : 10.1088 / 0957-0233 / 12/12/321 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[8] Z Sobiesierski, DI Westwood și CC Matthai, Aspecte ale spectroscopiei anizotropiei reflectanței de pe suprafețe semiconductoare , în Journal of Physics: Condensed Matter , vol. 10, nr. 1, 12 ianuarie 1998, pp. 1-43, DOI : 10.1088 / 0953-8984 / 10/1/005 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[9] (EN) JDE McIntyre și DE Aspnes, Spectroscopie de reflexie diferențială a filmului de suprafață foarte subțire , în Surface Science, vol. 24, n. 2, 1971-02, pp. 417-434, DOI : 10.1016 / 0039-6028 (71) 90272-X . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[10] (EN) Goletti C., F. și S. Arciprete Almaviva, Analiza suprafețelor InAs (001) prin spectroscopie de anizotropie prin reflectanță , în Physical Review B, vol. 64, nr. 19, 2 octombrie 2001, p. 193301, DOI : 10.1103 / PhysRevB.64.193301 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[11] (EN) VL Berkovits, IV Makarenko și TA Minashvili, Tranziții optice pe suprafața GaAs [110] , în Solid State Communications, vol. 56, nr. 5, 1985-11, pp. 449-450, DOI : 10.1016 / 0038-1098 (85) 90030-4 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[12] P Weightman, DS Martin și RJ Cole, Spectroscopie anizotropie de reflecție , în Rapoarte privind progresul în fizică , vol. 68, nr. 6, 1 iunie 2005, pp. 1251-1341, DOI : 10.1088 / 0034-4885 / 68/6 / R01 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[13] (EN) Gianlorenzo Bussetti, Marcello și Michele Champion Edge, Aliniere stabilă a tautomerilor la temperatura camerei Straturi 2D Porfirină în materiale funcționale avansate, vol. 24, n. 7, 2014-02, pp. 958-963, DOI : 10.1002 / adfm.201301892 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[14] (EN) B. Walls, K. și K. Fleischer Zhussupbekov, Anizotropia spectroscopiei reflectante a Fe 3 O 4 (110): Tulpina anisotropă , în Physical Review B, vol. 98, nr. 4, 26 iulie 2018, p. 045428, DOI : 10.1103 / PhysRevB.98.045428 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[15] (EN) Chiaradia P. și R. Del Sole, SPECTROSCOPIE DIFERENȚIALĂ-REFLECȚIE ȘI SPECTROSCOPIE-REFLEXENȚĂ-Anizotropie PE SUPRAFEȚE SEMICONDUCTOR , în Surface Review and Letters, vol. 06, 03n04, 1999-06, pp. 517-528, DOI : 10.1142 / S0218625X99000482 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[16] (EN) DS Martin și P. Weightman, Spectroscopie anizotropie de reflexie: o nouă sondă a suprafețelor metalice , în Surface and Interface Analysis, vol. 31, n. 10, 2001-10, pp. 915-926, DOI : 10.1002 / sia.1129 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[17] (EN) BG Frederick, JR Power și RJ Cole,adsorbează orientarea azimutală din spectroscopia de anizotropie a reflectanței , în Physical Review Letters, vol. 80, n. 20, 18 mai 1998, pp. 4490-4493, DOI : 10.1103 / PhysRevLett.80.4490 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[18] (EN) C. Di Natale, C. și R. Goletti Paolesse, Anisotropia optică a filmelor Langmuir-Blodgett cu safirină , în Letters de fizică aplicată, vol. 77, nr. 20, 13 noiembrie 2000, pp. 3164-3166, DOI : 10.1063 / 1.1324983 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[19] (EN) B. Sheridan, DS Martin și JR Power,Spectroscopy Anisotropy Reflection: O nouă sondă pentru interfața solid-lichid , în Physical Review Letters, vol. 85, nr. 21, 20 noiembrie 2000, pp. 4618-4621, DOI : 10.1103 / PhysRevLett.85.4618 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[20] (EN) Goletti C., G. și A. Bussetti Violante, Cu (110) Suprafață în soluție de acid clorhidric: adsorbție potențială dependentă de clorură și restructurare a suprafeței , în The Journal of Physical Chemistry C, voi. 119, nr. 4, 29 ianuarie 2015, pp. 1782-1790, DOI : 10.1021 / jp5073445 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[21] K Fleischer, L Carroll și C Smith, Anizotropia reflectanței optice a nanostructurilor Fe îngropate pe W vicinal (110) , în Journal of Physics: Condensed Matter , vol. 19, nr. 26, 4 iulie 2007, p. 266003, DOI : 10.1088 / 0953-8984 / 19/26/266003 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[22] (EN) Bussetti G. și R. A. Violante Yivlialin, Site-Sensitive Gas Sensing and Analyte Discrimination in Langmuir-Blodgett Films Porphyrin , în The Journal of Physical Chemistry C, voi. 115, nr. 16, 28 aprilie 2011, pp. 8189-8194, DOI : 10.1021 / jp200303t . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[23] (EN) A. Lastras-Martínez, LE-Guevara și JG Santiago Macías-García, Spectroscopie de anizotropie prin reflectanță în timp real a homoepitaxiei GaAs în Optică Optică, Vol. 59, nr. 13, 1 mai 2020, pp. D39, DOI : 10.1364 / AO.383611 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[24] (EN) Henning Fouckhardt, Johannes Strassner și Thomas H. Loeber, 1 ML Wetting Layer upon Ga (As) Sb Quantum Dot (QD) Formation on GaAs Substrate Monitored with Reflectance Anisotropy Spectroscopy (RAS) , în Advances in Optoelectronics, vol. 2018, 14 noiembrie 2018, pp. 1-7, DOI : 10.1155 / 2018/8908354 . Adus pe 24 aprilie 2020 .

[25] A Cricenti, Reflectivitatea diferențială a suprafeței pentru studierea tranzițiilor optice ale stării suprafeței - o recenzie , în Journal of Physics: Condensed Matter , vol. 16, n. 39, 6 octombrie 2004, pp. S4243 - S4258, DOI : 10.1088 / 0953-8984 / 16/39/001 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[26] (EN) Selci S. și G. F. Ciccacci Chiarotti, Spectroscopia de reflectivitate diferențială a suprafeței suprafețelor semiconductoare , în Journal of Vacuum Science & Technology A: Vacuum, Surfaces, and Films, vol. 5, nr. 3, 1987-05, pp. 327-332, DOI : 10.1116 / 1.574154 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[27] (EN) Holger Proehl, Thomas Dienel și Robert Nitsche, Formation of Solid-State excitons in Ultrathin Films of Crystalline PTCDA: From Single Molecules to Molecular Stacks , în Physical Review Letters, vol. 93, nr. 9, 25 august 2004, p. 097403, DOI : 10.1103 / PhysRevLett . 93.097403 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[28] (EN) JDE McIntyre și DE Aspnes, Spectroscopia de reflexie diferențială a filmului de suprafață foarte subțire , în Surface Science, vol. 24, n. 2, 1971-02, pp. 417-434, DOI : 10.1016 / 0039-6028 (71) 90272-X . Adus la 18 aprilie 2020 .

[29] ( EN ) G. Chiarotti, G. Del Signore și S. Nannarone,Detectarea optică a statelor de suprafață pe suprafețele clivate (111) din Ge , în Physical Review Letters , vol. 21, n. 16, 14 octombrie 1968, pp. 1170-1172, DOI : 10.1103 / PhysRevLett.21.1170 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[30] (EN) Chiaradia P. și S. A. Cricenti Selci,Reflectivitatea diferențială a suprafeței Si (111) 2 × 1 cu lumină polarizată: un test pentru structura suprafeței , în Physical Review Letters, vol. 52, nr. 13, 26 martie 1984, pp. 1145-1147, DOI : 10.1103 / PhysRevLett.52.1145 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[31] (EN) T. Lopez-Rios, Y. și G. Borensztein Vuye, asprarea suprafețelor prin depozite Ag Ag Studiate prin reflectivitate diferențială , în Physical Review B, vol. 30, n. 2, 15 iulie 1984, pp. 659-671, DOI : 10.1103 / PhysRevB.30.659 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[32] (EN) M. Tanaka, E. și T. Yamakawa Shirao, Reactivitatea halogenilor pe o suprafață de Si (111) Studiată prin reflectivitate diferențială de suprafață , în Physical Review B, vol. 68, nr. 16, 20 octombrie 2003, p. 165411, DOI : 10.1103 / PhysRevB.68.165411 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[33] (EN) R. Lazzari, G. Renaud și C. Revenant, Adeziunea nanoparticulelor în creștere dintr-o privire: Spectroscopia de reflectivitate diferențială la suprafață și incidența pășunatului împrăștierea cu raze X cu unghi mic , în Physical Review B, vol. 79, nr. 12, 24 martie 2009, p. 125428, DOI : 10.1103 / PhysRevB.79.125428 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[34] Viktor V. Buchenko și Andrey A. Goloborodko, interfața Bi / Si și caracterizarea nanolinelor Bi prin reflectivitate diferențială a suprafeței , 30 noiembrie 2015, pp. 98090N, DOI : 10.1117 / 12.2218069 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[35] (EN) Kaniber M. și A. K. Schraml Regler, Spectroscopia de rezonanță a plasmonului de suprafață a antenelor unice nano-bowtie folosind o metodă de reflectivitate diferențială , în Scientific Reports, vol. 6, nr. 1, 2016-03, p. 23203, DOI : 10.1038 / srep23203 . Adus la 18 aprilie 2020 .

[1]

[2]

[3]

[4]

[5] prin

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]