Bosonii X și Y

Bosonii X și Y
Compoziţie	Particulă elementară
Familie	Bosoni
grup	Bosoni de ecartament
stare	ipotetic
Simbol	X și Y
Proprietăți fizice
Masa	aproximativ 1 x $10^{15}$ ${\ displaystyle 10 ^ {15}}$ ${\ displaystyle 10 ^ {15}}$ GeV / c ²
Incarcare electrica	X : +4/3 e Y : +1/3 e
A învârti	1

În fizică , bosonii X și Y sunt particulele elementare ipotetice, analogi cu bosonii W și Z , responsabili de un nou tip de forță prezis de modelul Georgi-Glashow al teoriei marii unificări . ^[1]

Proprietățile acestor bosoni vectoriali variază în funcție de teoria marii unificări în care sunt prezise. În majoritatea acestor teorii, bosonii X și Y sunt compuși din quarcuri și leptoni , permițând încălcarea conservării numărului barionului și permițând astfel decăderea protonului .

Proprietate

Bosonii X și Y cuplează quarks și leptoni , permițând astfel încălcarea conservării numărului barionului și permițând astfel decăderea protonului .

Un boson X ar avea următoarele moduri de descompunere : ^[1]

$X\rightarrow u+u$ ${\ displaystyle X \ rightarrow u + u}$ ${\ displaystyle X \ rightarrow u + u}$

$X\rightarrow e^{+}+{\bar {d}}$ ${\ displaystyle X \ rightarrow e ^ {+} + {\ bar {d}}}$ ${\ displaystyle X \ rightarrow e ^ {+} + {\ bar {d}}}$

unde este $tu$ ${\ displaystyle u}$ $tu$ este un quark , ${\bar {d}}$ ${\ displaystyle {\ bar {d}}}$ ${\ displaystyle {\ bar {d}}}$ un antiquark down e $e^{+}$ ${\ displaystyle e ^ {+}}$ $și ^ {+}$ un pozitron . Ambele produse de descompunere în fiecare proces ar avea chiralități opuse.

Un boson $Da$ ${\ displaystyle Y}$ $Da$ ar avea următoarele moduri de descompunere:

$Y\rightarrow e^{+}+{\bar {d}}$ ${\ displaystyle Y \ rightarrow e ^ {+} + {\ bar {d}}}$ ${\ displaystyle Y \ rightarrow e ^ {+} + {\ bar {d}}}$

$Y\rightarrow d+{\bar {u}}$ ${\ displaystyle Y \ rightarrow d + {\ bar {u}}}$ ${\ displaystyle Y \ rightarrow d + {\ bar {u}}}$

$Y\rightarrow {\bar {d}}+{\bar {v}}_{e}$ ${\ displaystyle Y \ rightarrow {\ bar {d}} + {\ bar {v}} _ {e}}$ ${\ displaystyle Y \ rightarrow {\ bar {d}} + {\ bar {v}} _ {e}}$

unde este ${\bar {u}}$ ${\ displaystyle {\ bar {u}}}$ ${\ bar {u}}$ este antiquark-ul , $d$ ${\ displaystyle d}$ $d$ este quarkul de jos , ${\bar {v}}_{e}$ ${\ displaystyle {\ bar {v}} _ {e}}$ ${\ displaystyle {\ bar {v}} _ {e}}$ Este „ electronul antineutrino” . În toate procesele de descompunere, primul produs ar avea chiralitate stângaci, în timp ce al doilea produs ar avea întotdeauna chiralitate dreaptă.

Produse și procese similare de dezintegrare există pentru alte generații de particule de quark-lepton.
În aceste reacții nu se păstrează nici numărul barionului ( B ), nici numărul leptonului ( L ), în timp ce diferența lor BL este păstrată. Diferitele rapoarte de subdiviziune dintre barionul X și antiparticulele sale (ca în cazul mezonului K ) ar explica bariogeneza .

R-paritate

R-paritatea este un concept de fizică a particulelor și fizică teoretică . În extensia supersimetrică a modelului standard , numărul barionului și numărul leptonului nu mai sunt conservate de toate cuplajele într-o teorie renormalizabilă. R-paritatea este o simetrie de grup $Z_{2}$ ${\ displaystyle Z_ {2}}$ $Z_2$ acționând în modelul standard supersimetric minim (MSSM) și această paritate poate fi definită ca:

$R=(-1)^{2j+3B+L}$ ${\ displaystyle R = (- 1) ^ {2j + 3B + L}}$ ${\ displaystyle R = (- 1) ^ {2j + 3B + L}}$ .

unde este: $j$ ${\ displaystyle j}$ $j$ este rotirea , $B.$ ${\ displaystyle B}$ $B.$ este numărul barionului și $L$ ${\ displaystyle L}$ $L$ numărul de lepton . Fiecare particulă a modelului standard are o paritate R egală cu $+1$ ${\ displaystyle +1}$ $+1$ , în timp ce paritatea R a partenerului supersimetric are paritatea R. $-1$ ${\ displaystyle -1}$ $-1$ ^[2] .

Notă

^ ^a ^b Ta-Pei Cheng; Ling-Fong Li, The Gauge Theory of Elementary Particle Physics , Oxford University Press , 1983, p. 437, ISBN 0-19-851961-3 .
^ R-parity Violating Supersymmetry de R.Barbier, C. Berat, M.Besancon, M.Chemtob, A.Deandrea, E.Dudas, P.Fayet, S.Lavignac, G.Moreau, E.Perez și Y. Sirois.

Bibliografie

JC Pati și A. Salam, Lepton unificat - Simetrie hadronică și o teorie a interacțiunilor de bază , Phys. Rev. D 8 (1973) 1240, Phys. Rev. Lett. 31 (1973) 661, Phys. Rev. D 10 (1974) 275.
W. Buchmüller, R. Rückl und D. Wyler, Leptoquarks In Lepton Quark Collisions , Phys. Lett. B 191 (1987) 442 [Erratum-ibid. B 448 (1999) 320].
J. Blümlein und R. Rückl, Producția de leptoquarkuri scalare și vectoriale în e + e- anihilare , Phys. Lit. B 304 (1993) 337.
A. Blumhofer und B. Lampe, Un model de tip SU (4) compatibil cu consum redus de energie pentru leptoquark-uri vectoriale de masă </ = 1TeV , Eur. Phys. J. C 7 (1999) 141.
Dieter B. Herrmann: Antimaterie: auf der Suche nach der Gegenwelt , 2. aktualisierte Aufl., München, Beck, 2004, ISBN 3-406-44504-7
Chris C. King: Dual-Time Supercausality (1989) Eseuri de fizică 2/2 128-151 [1]

Elemente conexe

linkuri externe

Știința pentru toți: unde fizica poate fi simplă și distractivă! , pe Scienzapertutti.lnf.infn.it .
Modelul standard: tot ce știu fizicienii despre particulele elementare , pe Scienzapertutti.lnf.infn.it . Adus la 22 octombrie 2008 (arhivat din original la 2 decembrie 2008) .
( EN ) Povestea New Scientist: Modelul standard poate fi găsit incomplet , pe newscientist.com .
( EN ) Universul este un loc ciudat , o prelegere de Frank Wilczek , pe arXiv.org .
( EN ) Observarea Top Quark la Fermilab , la www-cdf.fnal.gov .
( EN )Grup de date despre particule , pe pdg.lbl.gov .

Portalul fizicii : accesați intrările Wikipedia care se ocupă cu fizica

[Cheng-Li-1] Ta-Pei Cheng; Ling-Fong Li, The Gauge Theory of Elementary Particle Physics , Oxford University Press , 1983, p. 437, ISBN 0-19-851961-3 .

[2] R-parity Violating Supersymmetry de R.Barbier, C. Berat, M.Besancon, M.Chemtob, A.Deandrea, E.Dudas, P.Fayet, S.Lavignac, G.Moreau, E.Perez și Y. Sirois.

[1]

[2]