Barione
Barionul este o particulă subatomică neelementară formată dintr-un număr impar (cel puțin 3) de quarks de valență. [1] Fiind compuși din quark, barionii aparțin familiei de hadroni și participă la interacțiunea puternică . Având jumătate de rotire întreagă sunt fermioni .
Termenul barion a fost propus de Abraham Pais [2] și derivă din grecescul βαρύς ( barys ) care înseamnă „greu”, fiind particule cu masă mai mare decât cele cunoscute anterior. Cei mai cunoscuți barioni sunt protonul și neutronul , ambii formați din trei quarcuri, care alcătuiesc cea mai mare parte a masei vizibile din univers și alcătuiesc nucleul tuturor atomilor .
Un recensământ al barionilor universului indică faptul că 10% pot fi găsite în interiorul galaxiilor, 50 până la 60% în mediul circumgalactic, [3] și restul de 30 sau 40% în mediul intergalactic cald-cald (WHIM). [4]
Cele mai recente achiziții
Două noi barioni, numiți „ Sigma-secundar-b ”, au fost descoperiți la 22 decembrie 2006. Unul dintre noii barioni descoperiți de experiment constă din doi quarcuri în sus și un fund , celelalte două quarcuri în jos și un fund. Cele două noi particule subatomice au fost identificate de o echipă de cercetători americani coordonată de Petar Maksimovic de la Școala de Arte și Științe Krieger.
De ceva vreme s-a crezut că unele experimente au arătat existența pentaquark-urilor , barioni „exotici” compuși din patru quarkuri și un antiquark [5] [6] (a se vedea paragraful următor).
În 2014, ca parte a experimentului LHCb la LHC , au fost descoperite cele două particule baryonice Xi_b'-, Xi_b * - [7] [8]
Aspecte generale
Fiind fermioni, barionii sunt descriși de statistica Fermi-Dirac , care se aplică tuturor particulelor care respectă principiul excluderii Pauli .
Cuarcii au numărul de barion B = 1/3 în timp ce anticarcurile B = -1/3. Termenul barion se referă de obicei la "triquark", adică acele barioni compuse din trei quark ( B =1/3 +1/3 +1/3 = 1). Fiecare barion are o antiparticulă formată din anticarci corespunzători; de exemplu, un proton este alcătuit din doi quarcuri în sus și un quarc în jos , în timp ce antiprotonul este alcătuit din doi antiquark în sus și unul în jos .
S-au propus barioni exotici, cum ar fi pentaquarkul, format din patru quarks și un antiquark ( B =1/3 +1/3 +1/3 +1/3 -1/3 = 1), [5] [6], dar existența lor nu este general acceptată. În special, în 2006 [9] și 2008 [10] comunitatea fizicienilor de particule s-a pronunțat în mod predominant împotriva existenței lor. Cu toate acestea, în iulie 2015, experimentul LHCb a observat două rezonanțe compatibile cu stările pentaquark în descompunerea Λ 0 b → J / ψK - p, cu o semnificație statistică combinată de 15σ. [11] [12]
În teorie, ar putea exista și eptaquark-uri (5 quarks, 2 antiquarks), nonaquark-uri (6 quarks, 3 antiquarks) etc.
Proprietate
Lista barionilor
Aceste liste prezintă toți barionii cunoscuți și previzionați teoretic cu impuls unghiular total J = 1/2 și în configurațiile J = 3/2 cu paritate pozitivă. [13] Antiparticulele nu sunt listate în tabele, cu toate acestea pot fi obținute pur și simplu prin schimbul tuturor quark-urilor cu antiquark-urile (și antiquark-urile cu quark-urile) și făcând Q , B , S , C , B ′ de semn opus.
- Barionii compuși dintr-un tip de quark (uuu, ddd, ...) pot exista în configurația J = 3 ⁄ 2 , în timp ce J = 1 ⁄ 2 este interzisă de principiul excluderii Pauli .
- Barionii compuși din două tipuri de quarks (uud, uus, ...) pot exista atât în configurația J = 1 ⁄ 2, cât și în J = 3 ⁄ 2 .
- Barionii compuși din trei tipuri de quark (uds, udc, ...) pot exista atât în configurația J = 1 ⁄ 2, cât și în J = 3 ⁄ 2 . Pentru acești barioni, sunt posibile două configurații cu J = 1 ⁄ 2 .
Simbolurile utilizate sunt: I ( izospin ), J ( operatorul momentului unghiular total ), P ( paritate ), u ( quark sus ), d ( quark descendent ), s ( quark ciudat ), c ( quark farmec ), b ( quark jos ), Q ( încărcare ), B ( număr barion ), S ( ciudățenie ), C ( farmec ), B ′ ( jos ).
Particulele cu † lângă numele lor sunt prezise de modelul standard, dar nu sunt încă observate. Valorile marcate cu roșu nu au fost încă stabilite prin experimente, dar sunt prezise de modelul quark și sunt în concordanță cu măsurătorile. [14] [15] [16]
J P = barioni 1/2 +
| Numele particulei | Simbol | Quark conținut | Masa de repaus ( MeV / c 2 ) | THE | J P | Q ( e ) | S. | C. | B ' | medie de viață ( e ) | De obicei se descompune în |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| nucleon / proton [17] | p / p + / N + | tu u d | 938.272 029 ± 0.000080 [a] | 1/2 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | Grajd | Neobservat |
| nucleon / neutron [18] | n / n⁰ / N⁰ | u d d | 939,565 360 ± 0,000 081 [a] | 1/2 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | 8,857 ± 0,008 × 10 2 [c] | p + + e⁻ + ν e |
| Lambda [19] | Λ⁰ | u d s | 1115,683 ± 0,006 | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | 2,631 ± 0,020 × 10 −10 | p + + π⁻ o |
| Lambda fermecat[20] | Λ + c | u d c | 2286,46 ± 0,14 | 0 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 2,00 ± 0,06 × 10 −13 | Vezi modurile de descompunere ale Λ + c |
| Fund Lambda[21] | Λ⁰ b | u d b | 5.620,2 ± 1,6 | 0 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 1,409 +0,055 × 10 −12 1,409 −0,054 × 10 −12 | Vezi modurile de descompunere ale lui Λ⁰ b |
| Sigma [22] | Σ + | u u s | 1189,37 ± 0,07 | 1 | 1/2 + | +1 | −1 | 0 | 0 | 8,018 ± 0,026 × 10 −11 | p + + π⁰ o n⁰ + π + |
| Sigma [23] | Σ⁰ | u d s | 1192,642 ± 0,024 | 1 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | 7,4 ± 0,7 × 10 −20 | Λ⁰ + γ |
| Sigma [24] | Σ⁻ | d d s | 1197,449 ± 0,030 | 1 | 1/2 + | −1 | −1 | 0 | 0 | 1,479 ± 0,011 × 10 −10 | n⁰ + π⁻ |
| Sigma fermecat [25] | Σ ++ c (2455) | tu u c | 2454,02 ± 0,18 | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 3,0 ± 0,4 × 10 −22 [d] | Λ + c + π + |
| Sigma fermecat [25] | Σ + c (2455) | u d c | 2452,9 ± 0,4 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | > 1,4 × 10 −22 [d] | Λ + c + π⁰ |
| Sigma fermecat [25] | Σ⁰ c (2455) | d d c | 2453,76 ± 0,18 | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 3,0 ± 0,5 × 10 −22 [d] | Λ + c + π⁻ |
| Sigma fund [26] | Σ + b (? [E] ) | tu u b | 5807,8 ± 2,7 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | Necunoscut | Λ⁰ b + π + |
| Sigma fund † | Σ⁰ b (? [ E ] ) | u d b | Necunoscut | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Sigma fund [26] | Σ⁻ b (? [ E ] ) | d d b | 5815,2 ± 2,0 | 1 | 1/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | Necunoscut | Λ⁰ b + π⁻ |
| Xi [27] | Ξ⁰ | u s s | 1314,86 ± 0,20 | 1/2 | 1/2 + | 0 | −2 | 0 | 0 | 2,90 ± 0,09 × 10 −10 | Λ⁰ + π⁰ |
| Xi [28] | Ξ⁻ | d s s | 1321,71 ± 0,07 | 1/2 | 1/2 + | −1 | −2 | 0 | 0 | 1,639 ± 0,015 × 10 −10 | Λ⁰ + π⁻ |
| Xi a fermecat [29] | Ξ + c | tu s c | 2467,9 ± 0,4 | 1/2 | 1/2 + | +1 | −1 | +1 | 0 | 4,42 ± 0,26 × 10 −13 | Vezi modurile de descompunere ale Ξ + c |
| Xi fermecat [30] | Ξ⁰ c | d s c | 2471,0 ± 0,4 | 1/2 | 1/2 + | 0 | −1 | +1 | 0 | 1,12 +0,13 × 10 −13 1,12 −0,10 × 10 −13 | Vezi modurile de descompunere ale lui Ξ⁰ c |
| Xi a fermecat primul [31] | Ξ ′ + c | tu s c | 2575,7 ± 3,1 | 1/2 | 1/2 + | +1 | −1 | +1 | 0 | Necunoscut | Ξ + c + γ (observat) |
| Xi a fermecat primul [32] | Ξ′⁰ c | d s c | 2578,0 ± 2,9 | 1/2 | 1/2} + | +1 | −1 | +1 | 0 | Necunoscut | Ξ⁰ c + γ (observat) |
| Xi dublu fermecat [f] | Ξ ++ cc | u c c | 3621,40 ± 0,72 ± 0,27 ± 0,14 | 1/2 | 1/2 + | +2 | 0 | +2 | 0 | Necunoscut | Λ + c + K⁻ + π + + π + |
| Xi dublat fermecat [f] [33] | Ξ + cc | d c c | 3518,9 ± 0,9 [f] | 1/2 | 1/2 + | +1 | 0 | +2 | 0 | <3,3 × 10 −14 [f] | Λ + c + K⁻ + π + [f] o |
| Xi jos [34] (sau Cascade B ) | Ξ⁰ b | u s b | Necunoscut | 1/2 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | 1,42 + 0,28 × 10 −12 1,42 −0,24 × 10 −12 [g] | Vezi modurile de descompunere ale lui Ξ⁰ b |
| Xi jos [34] (sau Cascade B) | Ξ⁻ b | d s b | 5792,4 ± 3,0 | 1/2 | 1/2 + | −1 | −1 | 0 | −1 | 1,42 + 0,28 × 10 −12 1,42 −0,24 × 10 −12 [g] | Vezi modurile de descompunere ale lui Ξ⁻ b ( S- au observat și Ξ⁻ + J / ψ ) |
| Xi jos primul † | Ξ′⁰ b | u s b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi jos primul † | Ξ′⁻ b | d s b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi dublu fund † | Ξ⁰ bb | u b b | Necunoscut | 1/2 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −2 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi dublu fund † | Ξ⁻ bb | d b b | Necunoscut | 1/2 | 1/2 + | −1 | 0 | 0 | −2 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi fund fermecat † | Ξ + cb | u c b | Necunoscut | 1/2 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi fund fermecat † | Ξ⁰ cb | d c b | Necunoscut | 1/2 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi fund fermecat primul † | Ξ ′ + cb | u c b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi fund fermecat primul † | Ξ′⁰ cb | d c b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omega fermecat[35] | Ω⁰ c | s s c | 2697,5 ± 2,6 | 0 | 1/2 + | 0 | −2 | +1 | 0 | 6,9 ± 1,2 × 10 −14 | Vezi modurile de descompunere ale Ω⁰ c |
| Fundul omega [36] | Ω⁻ b | s s b | 6165 ± 23 | 0 | 1/2 + | −1 | −2 | 0 | −1 | 1,13 + 0,55 × 10 −12 1,13 −0,42 × 10 −12 | ( Ω⁻ + J / ψ observat) |
| Omega dublu farmec † | Ω + dc | s c c | Necunoscut | 0 | 1/2 + | +1 | −1 | +2 | 0 | Necunoscut | Necunoscut |
| Fundul Omega fermecat † | Ω⁰ cb | s c b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Primul omega farmec prim † | Ω′⁰ cb | s c b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omega dublu fund † | Ω⁻ bb | s b b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | −1 | −1 | 0 | −2 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omega dublu fund fermecat † | Ω + ccb | c c b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | +1 | 0 | +2 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omega dublu fund fermecat † | Ω⁰ cbb | c b b | Necunoscut | 0 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | −2 | Necunoscut | Necunoscut |
† Particulă neobservată încă.
[a] Masele protonului și neutronului sunt cunoscute cu o precizie mai bună în unități atomice (u) decât în MeV / c² , datorită valorii relativ puțin cunoscute a sarcinii elementare . În unitatea de masă atomică, masa protonului este de 1,007 276 466 88 (13) u în timp ce cea a neutronului este de 1,008 664 915 60 (55) u .
[b] Cel puțin 10 35 de ani. Vezi dezintegrarea protonilor .
[c] Pentru neutroni liberi ; în majoritatea nucleilor, neutronii sunt stabili.
[d] PDG raportează lățimea rezonanței (Γ). Aici, în schimb, este dată conversia τ = ħ / Γ.
[e] Valorile specifice denumirii nu au fost încă stabilite, dar pot fi apropiate de Σ b (5810).
[f] Există unele controverse cu privire la aceste date. [33]
[g] Aceasta este de fapt o măsură a duratei medii de viață a barionilor B care se descompun într-un jet (jet) care conține o pereche de aceleași semne Ξ ∓ l ∓. Probabil amestecul este în principal Ξ b cu unele Λ b .
J P = 3/2 + barioni
| Numele particulei | Simbol | Quark conținut | Masa de repaus ( MeV / c 2 ) | THE | J P | Q ( e ) | S. | C. | B ' | medie de viață ( e ) | De obicei se descompune în |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Delta [37] | Δ ++ (1232) | u u u | 1232 ± 1 | 3/2 | 3/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | 5,58 ± 0,09 × 10 −24 [h] | p + + π + |
| Delta [37] | Δ + (1232) | tu u d | 1232 ± 1 | 3/2 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | 5,58 ± 0,09 × 10 −24 [h] | π + + n 0 o π 0 + p |
| Delta [37] | 123 (1232) | u d d | 1232 ± 1 | 3/2 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | 5,58 ± 0,09 × 10 −24 [h] | π⁰ + n⁰ o π⁻ + p + |
| Delta [37] | 123 (1232) | d d d | 1232 ± 1 | 3/2 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | 0 | 5,58 ± 0,09 × 10 −24 [h] | π⁻ + n⁰ |
| Sigma [38] | Σ ∗ + (1385) | u u s | 1382,8 ± 0,4 | 1 | 3/2 + | +1 | −1 | 0 | 0 | 1,84 ± 0,04 × 10 −23 [h] | Λ⁰ + π + o Σ + + π⁰ o Σ⁰ + π + |
| Sigma [38] | Σ ∗ 0 (1385) | u d s | 1383,7 ± 1,0 | 1 | 3/2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | 1,8 ± 0,3 × 10 −23 [h] | Λ⁰ + π⁰ o Σ + + π⁻ o Σ⁰ + π⁰ |
| Sigma [38] | Σ ∗ ⁻ (1385) | d d s | 1387,2 ± 0,5 | 1 | 3/2 + | −1 | −1 | 0 | 0 | 1,67 ± 0,09 × 10 −23 [h] | Λ⁰ + π⁻ sau Σ⁰ + π⁻ sau Σ⁻ + π⁰ |
| Sigma fermecată[39] | Σ ∗ ++ c (2520) | tu u c | 2518,4 ± 0,6 | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 4,4 ± 0,6 × 10 −23 [h] | Λ + c + π + |
| Sigma fermecată[39] | Σ ∗ + c (2520) | u d c | 2517,5 ± 2,3 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | > 3,9 × 10 −23 [h] | Λ + c + π⁰ |
| Sigma fermecată[39] | Σ ∗ ⁰ c (2520) | d d c | 2518,0 ± 0,5 | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 4,1 ± 0,5 × 10 −23 [h] | Λ + c + π⁻ |
| Sigma fund [40] | Σ ∗ + b | tu u b | 5829,0 ± 3,4 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | Necunoscut | Λ⁰ b + π + |
| Sigma fund † | Σ ∗ ⁰ b | u d b | Necunoscut | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Sigma fund [40] | Σ ∗ ⁻ b | d d b | 5836,4 ± 2,8 | 1 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | Necunoscut | Λ⁰ b + π⁻ |
| Xi [41] | Ξ ∗ 0 (1530) | u s s | 1531,80 ± 0,32 | 1/2 | 3/2 + | 0 | −2 | 0 | 0 | 7,2 ± 0,4 × 10 −23 [h] | Ξ⁰ + π⁰ o Ξ⁻ + π + |
| Xi [41] | Ξ ∗ ⁻ (1530) | d s s | 1535,0 ± 0,6 | 1/2 | 3/2 + | −1 | −2 | 0 | 0 | 6,7 +1,1 × 10 −23 6,7 −1,2 × 10 −23 [h] | Ξ⁰ + π⁻ sau Ξ⁻ + π⁰ |
| Xi a fermecat [42] | Ξ ∗ + c (2645) | tu s c | 2646,6 ± 1,4 | 1/2 | 3/2 + | +1 | −1 | +1 | 0 | 2,1 × 10 −22 [h] | Ξ + c + π⁰ (observat) |
| Xi a fermecat [42] | Ξ ∗ 0 c (2645) | d s c | 2646,1 ± 1,2 | 1/2 | 3/2 + | 0 | −1 | +1 | 0 | > 1,2 × 10 −22 [h] | Ξ + c + π⁻ (observat) |
| Xi dublu fermecat † | Ξ ∗ ++ cc | u c c | Necunoscut | 1/2 | 3/2 + | +2 | 0 | +2 | 0 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi dublu fermecat † | Ξ ∗ + cc | d c c | Necunoscut | 1/2 | 3/2 + | +1 | 0 | +2 | 0 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi fund [43] | Ξ ∗ 0 b | u s b | 5945,0 ± 2,8 | 1/2 | 3/2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | Necunoscut | Ξ⁻ b + π + o Ξ + b + π- |
| Xi jos † | Ξ ∗ ⁻ b | d s b | Necunoscut | 1/2 | 3/2 + | −1 | −1 | 0 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi dublu fund † | Ξ ∗ 0 bb | u b b | Necunoscut | 1/2 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | −2 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi dublu fund † | Ξ ∗ ⁻ bb | d b b | Necunoscut | 1/2 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −2 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi fund fermecat † | Ξ ∗ + cb | u c b | Necunoscut | 1/2 | 3/2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Xi fund fermecat † | Ξ ∗ 0 cb | d c b | Necunoscut | 1/2 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omega [44] | Ω⁻ | s s s | 1672,45 ± 0,29 | 0 | 3/2 + | −1 | −3 | 0 | 0 | 8,21 ± 0,11 × 10 −11 [h] | Λ⁰ + K⁻ sau Ξ⁰ + π⁻ sau Ξ⁻ + π⁰ |
| Omega fermecat [45] | Ω ∗ 0 c (2770) | s s c | 2768,3 ± 1,5 | 0 | 3/2 + | 0 | −2 | +1 | 0 | Necunoscut | Ω⁰ c + γ |
| Fundul Omega † | Ω ∗ ⁻ b | s s b | Necunoscut | 0 | 3/2 + | −1 | −2 | 0 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omega dublu farmec † | Ω ∗ + cc | s c c | Necunoscut | 0 | 3/2 + | +1 | −1 | +2 | 0 | Necunoscut | Necunoscut |
| Fundul Omega fermecat † | Ω ∗ 0 cb | s c b | Necunoscut | 0 | 3/2 + | 0 | −1 | +1 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omega dublu fund † | Ω ∗ ⁻ bb | s b b | Necunoscut | 0 | 3 + | −1 | −1 | 0 | −2 | Necunoscut | Necunoscut |
| Triple Charmed Omega † | Ω ++ ccc | c c c | Necunoscut | 0 | 3/2 + | +2 | 0 | +3 | 0 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omion barion dublu fermecat † | Ω ∗ + ccb | c c b | Necunoscut | 0 | 3/2 + | +1 | 0 | +2 | −1 | Necunoscut | Necunoscut |
| Barion omega fermecat cu dublu fund † | Ω ∗ 0 cbb | c b b | Necunoscut | 0 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | −2 | Necunoscut | Necunoscut |
| Omega cu fund triplu † | Ω⁻ bbb | b b b | Necunoscut | 0 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −3 | Necunoscut | Necunoscut |
† Particulă neobservată încă.
[h] PDG raportează lățimea rezonanței (Γ). Aici, în schimb, este dată conversia τ = ħ / Γ.
Notă
- ^ M. Gell-Mann, Un model schematic al barionilor și mezonilor , în Physics Letters , vol. 8, nr. 3, 1964, pp. 214-215, Bibcode : 1964PhL ..... 8..214G , DOI : 10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3 .
- ^ Tadao Nakano și Kazuhiko Nishijima , Charge Independence for V- particules , în progresul fizicii teoretice , vol. 10, nr. 5, noiembrie 1953, pp. 581–582, Bibcode : 1953PThPh..10..581N , DOI : 10.1143 / PTP.10.581 .
„Barionul” este numele colectiv pentru membrii familiei de nucleoni. Acest nume se datorează lui Pais . Vezi ref. (6). " . - ^ J. Michael Shull, Recensământul barionului într-un mediu intergalactic multifazic: 30% din barioni pot lipsi încă , vol. 759, nr. 1, Jurnalul astrofizic, 2012, DOI : 10.1088 / 0004-637X / 759/1/23 .
- ^ J.-P. Macquart, Un recensământ al barionilor din Univers din explozii radio rapide localizate , vol. 581, Natura, 2020, pp. 391–395, DOI : 10.1038 / s41586-020-2300-2 .
- ^ a b H. Muir (2003)
- ^ a b K. Carter (2003)
- ^ < http://www.wired.it/scienza/lab/2014/11/20/particelle-lhc-barioni/
- ^ https://arxiv.org/pdf/1411.4849v1.pdf
- ^ W.-M. Yao și colab. (2006): Listări de particule - Θ +
- ^ C. Amsler și colab. (2008):Pentaquarks
- ^ LHCb, Observarea particulelor compuse din cinci quarkuri, stări pentaquark-charmonium, văzute în Λ 0 b → J / ψpK - se descompune. , pe lhcb-public.web.cern.ch , CERN , 14 iulie 2015. Adus 14 iulie 2015 .
- ^ R. Aaij și colab. ( Colaborare LHCb ), Observarea rezonanțelor J / ψp consistente cu stările pentaquark în Λ 0 b → J / ψK - p se descompune , în Physical Review Letters , vol. 115, nr. 7, 2015, pp. 072001, Bibcode : 2015PhRvL.115g2001A , DOI : 10.1103 / PhysRevLett.115.072001 , PMID 26317714 , arXiv : 1507.03414 .
- ^ Griffiths, David J., Introduction to Elementary Particles , 2nd revised, WILEY-VCH, 2008, pp. 181 -188, ISBN 978-3-527-40601-2 .
- ^(EN) C. Amsler și colab. (2008): Tabelele rezumative ale particulelor - Barioni
- ^ JG Körner și colab. (1994)
- ^ J. Beringer și colab. (2012) și actualizare parțială 2013 pentru ediția 2014: tabele rezumative ale particulelor - Barioni Arhivat 12 martie 2014 la Internet Archive .
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - p +
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - nr
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Λ
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Λ + c
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Λ⁰ b
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Σ +
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Σ⁰
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Σ⁻}
- ^ a b c C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Σ ++ c (2455)
- ^ a b C. Amsler și colab . (2008): listări de particule - Σ + b (? E )
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ⁰
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ⁻
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ + c
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ⁰ c
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ ′ + c
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ′⁰ c
- ^ a b C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ + cc
- ^ a b C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ⁰ b
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ω⁰ c
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ω⁻ b
- ^ a b c d C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Δ (1232) (1232)
- ^ a b c C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Σ (1385)
- ^ a b c C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Σ ∗ c (2520)
- ^ a b C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Σ ∗ b
- ^ a b C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ (1530)
- ^ a b C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ξ ∗ + c (2645)
- ^ Colaborarea CMS. (2012): Observarea unui barion excited b entuziasmat)
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ω⁻
- ^ C. Amsler și colab . (2008): Listări de particule - Ω 0 c (2770)
Bibliografie
- ( EN ) C. Amsler ( Particle Data Group ), Review of Particle Physics , în Physics Letters B , vol. 667, nr. 1, 2008, pp. 1–1340, DOI : 10.1016 / j.physletb.2008.07.018 . și actualizare parțială pentru ediția din 2010.
- ( EN ) VM Abazov ( DØ Collaboration ), Observarea dublu ciudat baryon Ω⁻ b ( PDF ), la www-d0.fnal.gov , 2008.
- ( RO ) K. Carter, The rise and fall of the pentaquark , Symmetry Magazine , Fermilab / SLAC , 2006. Accesat la 27 mai 2008 (arhivat din original la 8 iulie 2007) .
- ( EN ) W.-M. Yao și colab. ( Particle Data Group ), Review of Particle Physics , în Journal of Physics G , vol. 33, 2006, pp. 1–1232, DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 33/1/001 .
- ( EN ) H. Muir, descoperirea Pentaquark îi confundă pe sceptici , în New Scientist , 2003. Accesat la 27 mai 2008 .
- ( EN ) JG Körner, M. Krämer, D. Pirjol, Barionii grei , în progres în fizica particulelor și a nucleului , vol. 33, 1994, pp. 787–868, DOI : 10.1016 / 0146-6410 (94) 90053-1 , 9406359.
- ( EN ) H. Garcilazo, J. Vijande; A. Valcarce, Studiul Faddeev al spectroscopiei barionului greu , în Journal of Physics G , vol. 34, nr. 5, 2007, pp. 961–976, DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 34/5/014 .
- ( EN ) S. Robbins, Physics Particle Overview - Baryons , Journey Through the Galaxy , 2006. Accesat la 20 aprilie 2008 (arhivat din original la 28 februarie 2008) .
- ( EN ) DM Manley, Status of barion spectroscopy , în Journal of Physics: Conference Series , vol. 5, 2005, pp. 230-237, DOI :10.1088 / 1742-6596 / 9/1/043 .
- ( EN ) 1998 SSM Wong, Introductory Nuclear Physics , ediția a doua, New York (NY), John Wiley & Sons , ISBN 0-471-23973-9 .
- ( EN ) R. Shankar, Principiile mecanicii cuantice , ediția a doua, New York (NY), Plenum Press , 1994, ISBN 0-306-44790-8 .
- (EN) E. Wigner, Despre consecințele simetriei nucleare a hamiltonienului asupra spectroscopiei nucleelor , în Physical Review , vol. 51, nr. 2, 1937, pp. 106-119, DOI : 10.1103 / PhysRev.51.106 .
- ( EN ) M. Gell-Mann, A Schematic of Baryons and Mesons , in Physics Letters , vol. 8, nr. 3, 1964, pp. 214-215, DOI : 10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3 .
- ( DE ) W. Heisenberg, Über den Bau der Atomkerne I , în Zeitschrift für Physik , vol. 77, 1932, pp. 1-11, DOI : 10.1007 / BF01342433 .
- ( DE ) W. Heisenberg, Über den Bau der Atomkerne II , în Zeitschrift für Physik , vol. 78, 1932, pp. 156–164, DOI : 10.1007 / BF01337585 .
- ( DE ) W. Heisenberg, Über den Bau der Atomkerne III , în Zeitschrift für Physik , vol. 80, 1932, pp. 587–596, DOI : 10.1007 / BF01335696 .
Elemente conexe
Alte proiecte
-
Wikționarul conține dicționarul lema « barione » -
Wikimedia Commons conține imagini sau alte fișiere pe barion
linkuri externe
- ( EN ) Barione , în Encyclopedia Britannica , Encyclopædia Britannica, Inc.
- ( EN ) Particle Data Group - Review of Particle Physics (2008).
- ( EN ) Georgia State University - HyperPhysics
- Revizuirea fizicii particulelor , la pdg.lbl.gov .
| Controllo di autorità | Thesaurus BNCF 38181 · LCCN ( EN ) sh85012004 · GND ( DE ) 4144076-6 · BNF ( FR ) cb119796751 (data) |
|---|
