De la Wikipedia, enciclopedia liberă.
In mecanica continua , teorema lui Cauchy, de asemenea , cunoscut sub numele de teorema Cauchy-Poisson, afirmă că, într - un domeniu de fluid supus în masă și de contact forțelor , rezultanta tensiunilor care acționează asupra suprafeței oricărui punct în conformitate cu o poziție generică {\ displaystyle {\ underline {n}}} este definit în mod unic odată ce tensiunile au fost referite la o poziție cartesiană . În definiția forțelor de contact, de fapt, ne referim la o poziție generică {\ displaystyle {\ underline {n}}} a suprafeței , pentru care rezultatul eforturilor ar putea avea grade infinite de libertate , făcând problema nedeterminată. Cu alte cuvinte, teorema lui Cauchy-Poisson afirmă că ecuațiile cardinale ale staticii admit, pe lângă forma generală, una locală.
Demonstrație
Tetraedrul lui Cauchy sub stres
Luat un sistem cartezian de referință {\ displaystyle \ {{\ hat {i}} _ {x}, \ {\ hat {i}} _ {y}, \ {\ hat {i}} _ {z} \}} centrat în {\ displaystyle P_ {0}} și cu orientare arbitrară, pe care tensiunea este dată de distribuțiile de solicitări:
- {\ displaystyle {\ begin {align} & {\ underline {\ phi}} _ {\, x} (P_ {0}) = \ {t_ {xx}, \ t_ {xy}, \ t_ {xz} \ } \\ & {\ underline {\ phi}} _ {\, y} (P_ {0}) = \ {t_ {yx}, \ t_ {yy}, \ t_ {yz} \} \\ & {\ subliniați {\ phi}} _ {\, z} (P_ {0}) = \ {t_ {zx}, \ t_ {zy}, \ t_ {zz} \} \ end {align}}}
pornind de la o combinație liniară a acestora este posibil să se obțină oricare {\ displaystyle {\ underline {\ phi}} _ {\, n} (P_ {0})} , adică cunoașterea a trei distribuții ale tensiunii, relativ la trei tăieturi reciproc ortogonale, permite cunoașterea întregii stări de solicitare.
Tetraedrice cartier de {\ displaystyle P_ {0}} , identificat prin puncte {\ displaystyle P_ {0} P_ {x} P_ {y} P_ {z}} și volum {\ displaystyle dV} , se numește tetraedru al lui Cauchy . Fata {\ displaystyle P_ {x} P_ {y} P_ {z}} posedă o minciună constantă {\ displaystyle {\ underline {n}} = \ {n_ {x}, \ n_ {y}, \ n_ {z} \}} , ale cărui componente sunt cosinusii care conduc stresul. Pe fata {\ displaystyle P_ {y} P_ {0} P_ {z}} va acționa distribuirea eforturilor {\ displaystyle {\ bar {\ phi}} _ {x}} , pe {\ displaystyle P_ {x} P_ {0} P_ {z}} va acționa {\ displaystyle {\ bar {\ phi}} _ {y}} , pe {\ displaystyle P_ {x} P_ {0} P_ {y}} va acționa {\ displaystyle {\ bar {\ phi}} _ {z}} și în cele din urmă {\ displaystyle P_ {x} P_ {y} P_ {z}} va acționa {\ displaystyle {\ bar {\ phi}} _ {n}} . Deci, ia în considerare acest domeniu fluid {\ displaystyle \ Omega} supus acțiunilor de contact pe toate cele patru fețe. Apelare {\ displaystyle dA_ {n}} areola infinitesimală în care acționează tensiunea, {\ displaystyle dA_ {i}} sunt proiecțiile asupra planurilor coordonate ale {\ displaystyle dA_ {n}} :
- {\ displaystyle {\ begin {align} & dA_ {x} = dA_ {n} n_ {x} \\ & dA_ {y} = dA_ {n} n_ {y} \\ & dA_ {z} = dA_ {n } n_ {z} \ end {align}}}
The {\ displaystyle {\ underline {\ phi}} _ {\, i} (P_ {0})} ele pot fi considerate aplicate în centrulidele fețelor tetraedrului Cauchy, deoarece erorile sunt infinitezimale; în plus, forța gravitațională acționează și în centrul de greutate al tetraedrului {\ displaystyle {\ underline {F}} _ {G}} . Prin urmare, echilibrul de traducere este:
- {\ displaystyle {\ begin {align} & {\ underline {\ phi}} _ {\, n} dA_ {n} - {\ underline {\ phi}} _ {\, x} dA_ {x} - {\ subliniere {\ phi}} _ {\, y} dA_ {y} - {\ underline {\ phi}} _ {\, z} dA_ {z} - {\ cancel {{\ underline {F}} _ {G } dV}} = \\ = \ & {\ underline {\ phi}} _ {\, n} {\ cancel {dA_ {n}}} - {\ underline {\ phi}} _ {\, x} { \ cancel {dA_ {n}}} n_ {x} - {\ underline {\ phi}} _ {\, y} {\ cancel {dA_ {n}}} n_ {y} - {\ underline {\ phi} } _ {\, z} {\ cancel {dA_ {n}}} n_ {z} = 0 \ end {align}}}
din care rezultă că
- {\ displaystyle {\ underline {\ phi}} _ {\, n} (P_ {0}) = {\ underline {\ phi}} _ {\, x} (P_ {0}) \, n_ {x} \ + {\ underline {\ phi}} _ {\, y} (P_ {0}) \, n_ {y} + {\ underline {\ phi}} _ {\, z} (P_ {0}) \ , n_ {z} \ implică {\ begin {cases} \ phi _ {nx} = t_ {xx} n_ {x} + t_ {yx} n_ {y} + t_ {zx} n_ {z} \\\ phi _ {ny} = t_ {xy} n_ {x} + t_ {yy} n_ {y} + t_ {zy} n_ {z} \\\ phi _ {nx} = t_ {xz} n_ {x} + t_ {yz} n_ {y} + t_ {zz} n_ {z} \ end {cases}}}
ceea ce echivalează cu afirmarea liniarității lui {\ displaystyle {\ underline {\ phi}} _ {\, n}} în comparație cu {\ displaystyle {\ underline {n}}} . Relația anterioară poate fi rescrisă sub formă de tensor ca:
- {\ displaystyle {\ begin {Bmatrix} \ phi _ {nx} \\\ phi _ {ny} \\\ phi _ {nz} \ end {Bmatrix}} _ {(P_ {0})} {\! \ ! \! \! \! \!} = \ underbrace {\ begin {bmatrix} t_ {xx} & t_ {yx} & t_ {zx} \\ t_ {xy} & t_ {yy} & t_ {zy} \ \ t_ {xz} & t_ {yz} & t_ {zz} \ end {bmatrix}} _ {\ displaystyle {\ underline {\ underline {T}}}} \ cdot {\ begin {Bmatrix} n_ {x} \ \ n_ {y} \ \ n_ {z} \ end {Bmatrix}} \ implic {{underline {\ phi}} _ {\, n} = {\ underline {\ underline {T}}} \ cdot {\ underline {n}}}
unde este {\ displaystyle {\ underline {\ underline {T}}}} este tensorul de tensiune în {\ displaystyle P_ {0}} , știut că este posibil să se cunoască complet starea de stres.
Elemente conexe