Binet a intrat în Polytechnique École ca student în 1804 ; tocmai a absolvit, în 1806, a lucrat pentru Ponts et Chaussées departament , dar în anul următor a revenit la Polytechnique École ca repetor al geometriei descriptive . Mai târziu, el a fost profesor de mecanica, apoi inspector de studii.
În 1823, el a reușit Jean-Baptiste Delambre în scaunul de astronomie la Collège de France . Ca și Cauchy , cu care a fost un prieten, Binet a fost un fervent catolic și un susținător al Bourbon pretendent familiei la tronul Franței. Guvernul, în iulie l-au scos din funcție la Polytechnique École, dar a păstrat posturile sale de la Collège de France.
Lucrările sale privind pură matematică , mecanică și astronomie sunt publicate in revista Polytechnique École si in Journal of Liouville. El a fost responsabil pentru lucrări importante pe funcția phi Euler , pe studiul expresiilor care depind de legea numerelor mari , pe proprietățile fundamentale ale suprafețelor Parfocal gradul II, care a descoperit în primul rând, cu privire la mișcările planetelor, pe finitul ecuații diferență. liniară pentru care a formulat o teorie interesantă.
Lucrările sale pe matricea de calcul l -au condus la exprimarea termenului al n - leașirul lui Fibonacci .
Această formulă oferă {\ displaystyle n} termenul -lea {\ displaystyle u_ {n}} a succesiunii. Aceasta este definită prin următoarea formulă de recurență:
Să găsim valorile acum {\ displaystyle a} Și {\ displaystyle b} ; pentru a face acest lucru să luăm în considerare faptul (5), care {\ displaystyle a} Și {\ displaystyle b} sunt două numere a căror sumă este 1 și al căror produs este -1. În consecință {\ displaystyle a} Și {\ displaystyle b} satisface ecuatia a doua studii:
care este (cu schimbarea notație {\ Displaystyle F_ {n} = A_ {n}} , Din moment ce, după cum am văzut, {\ displaystyle A_ {n}} este termenul nth secvenței Fibonacci):
Se poate observa din egalitățile descrise mai sus că, în ambele cazuri, secvența coeficienților de {\ displaystyle \ phi} și succesiunea termenilor cunoscuți par a fi secvențe Fibonacci. De fapt, dacă spunem
{\ Displaystyle \ phi ^ {n} = a \ phi + b \ quad \ quad \ quad} (5)
aveți:
{\ Displaystyle {\ begin {aliniat} & \ phi ^ {n + 1} = o \ phi ^ {2} + b \ phi = o \ phi + a + b \ phi = (a + b) \ phi + un \\ & \ phi ^ {n + 2} = (a + b) \ phi ^ {2} + o \ phi = (a + b) (\ phi +1) + o \ phi = o \ phi + a + b \ phi + b + o \ phi = (2a + b) \ phi + (a + b) \\\ end {aliniat}}}
Dacă ne numim {\ displaystyle A_ {n}} Și {\ displaystyle B_ {n}} respectiv coeficientul de {\ displaystyle \ phi} iar termenul cunoscut care apare în potența {\ displaystyle n} -thth din {\ displaystyle \ phi} (5), din cele două relații pe care tocmai am obținut o putem scrie:
{\ A_ displaystyle {n} = A_ {n-1} + A_ {n-2}}
{\ B_ displaystyle {n} = {B_ n-1} + B_ {n-2}}
De la (1) și (2) vedem că {\ A_ displaystyle {0} = 0} , {\ A_ displaystyle {1} = 1} , {\ B_ displaystyle {0} = 1} Și {\ B_ displaystyle {1} = 1} , Care este primele două valori ale {\ displaystyle A_ {n}} sunt valorile {\ displaystyle F_ {n}} a secvenței Fibonacci pentru {\ Displaystyle n = 0} și {\ displaystyle n = 1} în timp ce primele două valori ale {\ displaystyle B_ {n}} sunt valorile secvenței Fibonacci pentru {\ displaystyle n = 1} și {\ displaystyle n = 2} .
{\ Displaystyle {\ begin {aliniat} & \ stânga (- {\ frac {1} {\ phi}} \ dreapta) ^ {n + 1} = - {\ frac {ab \ phi} {\ phi}} = {\ frac {b \ phi -a} {\ phi}} = b - {\ frac {a} {\ phi}} = ba (\ phi -1) = (a + b) -a \ phi \\ & \ stânga (- {\ frac {1} {\ phi}} \ dreapta) ^ {n + 2} = - {\ frac {(a + b) -a \ phi} {\ phi}} = {\ frac { o \ phi - (a + b)} {\ phi}} = a - {\ frac {a + b} {\ phi}} = a- (a + b) (\ phi -1) = (2a + b ) - (a + b) \ phi \\\ end {aliniat}}}
prin urmare, a declarat respectiv {\ displaystyle A_ {n}} Și {\ displaystyle B_ {n}} cunoscut termenul și coeficientul de {\ displaystyle \ phi} în raport cu puterea de nth{\ Displaystyle - {\ frac {1} {\ phi}}} (7), încă mai avem:
Să considerăm o particulă care are o accelerație pur centripetă {\ displaystyle \ mathbf {a}} spre un punct fix în cadrul nostru de referință și acestea sunt {\ displaystyle (r, \ theta)} sale coordonate polare în referința noastră. Viteza {\ Displaystyle \ mathbf {v}} și vectorul accelerație {\ displaystyle \ mathbf {a}} din această particulă verifică următoarele ecuații: [1]
unde este {\ K displaystyle = {\ frac {1} {r}}} este curbura normală instantanee a traiectoriei , {\ Displaystyle \ mathbf {n}} ar fi unitatea radial vectorul{\ Displaystyle \ mathbf {\ rho} = {\ frac {\ mathbf {r}} {r}}} , Care, însă, în acest caz coincide în orice moment, cu cea normală {\ Displaystyle \ mathbf {n} = {\ frac {\ mathbf {a}} {a}}} , {\ Displaystyle \ mathbf {h}} este versorul transversal, prin definiție, perpendicular pe acesta, e {\ Displaystyle {\ dot {\ mathbf {A}}}} este areolar viteză, constantă , a particulei. Deci , particula este de a face o mișcare plan , deoarece prin definiția accelerației și vitezei și proprietățile produsului vectorial :
unde este {\ displaystyle \ mathbf {b}} în efect binormal versorul rezultate, amintindu-ne că {\ displaystyle \ mathbf {h}} este liniar dependent de {\ displaystyle \ mathbf {n}} la fel. Dar atunci produsul mixt este nul:
prin urmare {\ displaystyle \ mathbf {r}} rămâne pe planul care trece prin {\ displaystyle O} care are o înclinație constantă este o normală {\ displaystyle \ mathbf {b}} .